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ist beinahe = Y2, es fehlt darau kein volles Tausenttheil, der gfösste ist noch 

 nicht um volle */ioo grösser als 72- Demnach sollte ich denken, dass man im 

 Ganzen und Allgemeinen mit Newton's Theorie zufrieden sein könne, wenigstens 

 für mittlere Geschwindigkeiten. 



Aus den Versuchen Hawksbee's und Desa2;uliers' will ich ein Paar inter- 

 essante Folgerungen mittheilen. Des Erstem hohle Glaskugeln brauchten 8", 

 um in der Luft durch einen Kaum von 220' zu fallen; im luftleeren Raum würden 

 sie in derselben Zeit durch 1000' gefallen sein. Desaguliers' Schweinsblasen 

 brauchten in der Luft circa 20", um von einer Höhe von 272' zu fallen: im luft- 

 leeren Kaum würden sie in der nämlichen Zeit durch einen Raum von 6030' ge- 

 fallen sein. Denken wir uns ferner einen Meteorstein aus einer Höhe von 10 

 Meilen durch Luft, die der unsrigen gleich ist, herabfallen, so würde seine End- 

 geschwindigkeit 800' sein, d. h. in der letzten Sekunde seines Falles würde er 

 durch einen Raum voii 800' fallen; käme er aber aus derselben Höhe im luftleeren 

 Raum zu uns herab, so würde er, wenn, wie immer vorausgesetzt wird, die 

 Schwerkraft innerhalb des jedesmaligen Fallraums constant ist, in der letzten 

 Sekunde einen Weg von 30000 Fuss zurücklegen. Welche Verwüstung würde 

 er dann anrichten! 



Ueber die grösste Geschwindigkeit h, die die Körper beim Fallen in einem 

 Widerstand'leistenden Mittel erlangen können, will ich noch einige Bemerkungen 

 machen. Eigentlich kommen sie zu derselben erst nach unendlicher Zeit. Aber 

 schon Dechales hatte richtig bemerkt, dass beim Fallen von specifisch sehr leich- 

 ten Körpern sich bald eine Geschwindigkeit erzeugt, die später, d. h. beim wei- 

 tern Fallen nicht mehr merklich zunimmt; es war ihm ferner bei seinen Versuchen 

 nicht entgangen, dass dieses genäherte Maximum, wenn ich so sagen darf, in 

 dichtem Mitteln eher eintritt und dass kleinere Körper gleichfalls eher zu einer 

 Geschwindigkeit gelangen, die sich später nicht mehr merklich' vergrössert, als 

 grössere Körper derselben Art. So fällt beispielsweise in einer langen mit 

 Wasser angefüllten Röhre eine kleine Bleikugel fast von Anfang an mit einer 

 Geschwindigkeit, die für gleichförmig anzusehen ist und an welcher auch das 

 geübteste Auge keine Beschleunigung wird wahrnehmen können. Wenn Sie 

 m. H. auf pag. 36 den mathematischen Ausdruck für diese grösste Geschwindig- 

 keit jÄ;:=y -o-p- g -jjr I lind für die näherungsweise dazu gehörige Zeit 

 T\ = '-Z I ansehen wollen, so werden Sie nicht nur dies alles bestätigt finden, 



sondern auch einräumen müssen, dass je mehr Masse ein Körper hat, einer um 

 so grössern Maximal-Geschwindigkeit er dadurch beim Fallen befähigt wird und 

 dass das Quadrat der dazu practisch hinreichenden Zeit T'^ um so grösser wird, 



als der Bruch — grösser wird, d. h. so viel mal mehr die Dichtigkeit des fallen- 



den Körpers die Dichtigkeit des Mediums, in welchem er fällt, übertrifft. Lam- 

 bert in den Memoiren der Berliner Academic von 1765 hat über die grösste Ge- 

 schwindigkeit k einige interessante Beispiele berechnet. Nehmen wir mit ihm an, 

 dass die Regentropfen von einer Höhe von 5000' herunterfallen und einen Durch- 

 messer von 1'" haben, so ergeben seine Rechnungen, dass ihre grösst möglichste 



