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Geschwindigkeit nur 22Y5' in der Sekunde beträgt und dass sie 229" =: 3' 49" 

 Zeit gebrauchen, um den Erdboden zu erreichen; wie bald sie diese grösste Ge- 

 schwindigkeit erlangen, oder ihr vielmehr nahe kommen, kann man daraus ent- 

 nehmen, dass sie beinahe eben so viel Zeit brauchen würden, wenn sie mit dieser 

 Endgeschwindigkeit von 22Y5 Fuss sich fortwährend, von Anfang an, gleichför- 

 mig bewegt hätten; sie hätten dann 225" gebraucht, um von der Höhe von 5000' 

 herunter zu fallen. Würden sie dagegen diesen Weg im luftleeren Raum gemacht 

 haben, so gehörten dazu nur 18" Zeit, etwa der 13. Theil von jenen 229"; sie 

 wären mit einer bedeutend grössern Geschwindigkeit heruntergefallen und wür- 

 den uns bei der Begegnung ganz gewaltig incommodiren. Noch übler würde uns 

 natürlich der Hagel zusetzen, wenn sein Fallen nicht durch die Luft verzögert 

 würde. (Für ein Schrotkörnchen von 1 "' Durchmesser berechnete Lambert k =; 

 61'.) Ferner dachte er sich einen Tropfen Seifenwasser von 1"' Durchmesser, 

 ausgedehnt in eine Seifenblase von 2" Durchmesser, und berechnete, dass diese 

 Blase beim Fallen höchstens eine Geschwindigkeit von 11 Zoll erreichen werde. — 

 Auch ist es gewiss befremdend, (Euler sagt noch : Admirabile quidem videtur), 

 dass selbst wenn ein Körper aus unendlicher Höhe bei sich gleichbleibender Dich- 

 tigkeit der Atmosphäre herunterfallen könnte, er doch nach der dazu nöthigen 

 unendlichen Zeit nur diese endliche Geschwindigkeit k erlangen könnte, wie 

 solches aus der Formel II. pag. 37 auf's unzweideutigste erhellt. Der aus Indien 

 überkommene und in Europa von Le Normand, (Montgolfier), Blanchard, Garne- 

 rin u. a. benutzte Fallschirm kann einigermassen für das Gesagte als Beleg die- 

 nen, denn nach der Versicherung dieser Aeronauten sei es in gewisser Hinsicht 

 ganz gleich, aus welcher Höhe sie sich mit dem Fallschirm herablassen, da sie, 

 unter übrigens gleichen Bedingungen, immer mit derselben Endgeschwindigkeit 

 auf der Oberfläche der Erde ankommen Ein Analogen dazu giebt auf der näm- 

 lichen Seite die' Formel 1) welche für's Steigen in einer Luft von überall gleicher 

 Dichtigkeit gilt. Aus dieser Formel folgt nämlich: Wenn ein Körper mit unend- 

 licher Geschwindigkeit empor geworfen wird, wobei er beiläufig zu einer unend- 

 lich grossen Höhe gelangen würde, so kommt er doch schon nach einer end- 

 lichen Zeit zum Stillstand. (Ce sont lä des verites qui se presentent sous l'air 

 de paradoxes, mais qui n'en sont pas moins des verites, ruft Montucla in seiner 

 Histoire des Mathematiques, II. pag. 463 bei dieser Gelegenheit aus.) 



Man hat Fallversuche auch noch zu einem andern Zweck unternommen, als 

 bloss darum, den Widerstand des Mediums, in welchem die Körper fallen, zu 

 ermitteln. Newton hatte nämlich 1679 die geniale Bemerkung gemacht, dass 

 wenn die Erde sich wirklich um ihre Axe von Westen nach Osten drehe, wie 

 Copernikus gefunden und Galilei gelehrt hatte, sich dieses beim freien Falle der 

 Körper äussern müsse, dass dieselben dann nämlich nicht völlig senkrecht her- 

 unterfallen können. Während aber die Gegner des copernikanischen Systems, 

 die Mitbewegung der Atmosphäre nicht ahnend, gemeint hatten, dass aus der 

 Bewegung der Erde folgen würde, dass die Körper bedeutend westwärts 

 zurückbleiben müssten, schloss Newton aus der grössern Schwungkraft der obern 

 Luftschichten, dass aus grosser Höhe fallende Körper ein wenig ostwärts 

 herunter kommen müssten. Wenn nun auch Newton selbst weder die von ihm 

 angestellten Fallversuche, noch die zu seiner Zeit angestellten nach dieser Rieh- 



