und daher viel Widerstand erfahrenden Schweinsblasen Dasagnlier's mich einer 

 pag. 60, I befindlichen Nähernngsformel bedienen. Um aber nicht genöthigt zu 

 sein, aus der § 78 angegebenen transcendenten Gleichung zwischen Raum (s) 

 und Zeit (t) den Widerstandscoefficienten 6' durch Probiren zu berechnen, so 

 liess ich mich, wie Sie auf pag. 73 gewahr werden, auf Reihenentwicklung ein, 

 welche mir dann, je nachdem ich von der Entwicklung mehr oder weniger Glieder 

 nahm, den jedesmaligen Widerstand durch Auflösung einer Gleichung des 1., 2., 

 oder 3. Grades aUmälig immer genauer gab. Bei der Auflösung der kubischen 

 Gleichungen, in denen übrigens das zweite quadratische Glied nicht fehlt, und 

 die sämmtlich auf den reduciblen Fall führten, hatte ich Gelegenheit, meine in 

 Ihren Schriften von 1861 befindliche Abhandlnna-über die Auflösung; der kubischen 

 Gleichungen durch hyperbolische Functionen zu benutzen. Die Resultate meiner 

 Rechnungen finden Sie § 79. Wie Sie sehen, variiren die berechneten 6' circa 

 zwischen V2 ii»d IV105 wobei ich noch hervorheben muss, dass für die mittlem 

 drei Stationen sie sich ungefähr in der Nähe von Y2 halten, dagegen aber für die 

 beiden ersten und beiden letzten Stationen bedeutend grösser ausfallen. Ich schliesse 

 aber aus dieser grossen Abweichung an den beiden Enden von dem in der Mitte be- 

 findlichen Resultat nicht, wie Benzenberg, dass nur für mittlere Geschwindigkeiten 

 das Newtons'che Gesetz näherungsweise richtig sei, sondern dass Benzenberg's 

 Versuche namentlich für die ersten und letzten Stationen unzuverlässlich sind. 

 2/u den schon angeführten Gründen, durch welche ich mich zu dieser Annahme 

 berechtigt glaube, füge ich noch hinzu: Wie wollte Beuzenberg für die erste 

 Station, die nur eine Fallhöhe von 24' umfasst und eine Zeit von 1" 17"', die 

 Zeit auch nur bis auf 1'" genau beobachten? Und ein Fehler von einer Tertie 

 macht auf 1" 17'" Fallzeit schon sehr viel. Für die zweite Station, die den 

 grössten Widerstandscoefficienten giebt, erklärt sich die grosse Abweichung vom 

 Mittelwerthe vielleicht am besten dadurch, dass, wie Benzenberg berichtet, 

 während dieses Versuchs die Tertienuhr nicht wie sonst auf einer hölzernen 

 Unterlage stand, sondern auf einer ihi-e Temperatur erniedrigenden steinernen 

 Unterlaofe sich befand. Dass auf den beiden letzten Stationen das Aufschlagen 

 der Kugeln auf die unten hingelegten Bretter bei 321' oben schwer, bei 340' fast 

 gar nicht mehr zu hören war, habe ich schon gesagt; ich füge noch hinzu, dass 

 namentlich für die letzte Station Benzenberg daher ein andres Mittel anwenden 

 musste, um die Fallzeit zu ermitteln; er schloss sie aus dem Moment, v/o er die 

 unten getrofiJ'enen Bretter aufspringen sah. Wer kann aber sagen, wie viel 

 Zeit nöthig ist, damit die aufschlagende Kugel den Brettern so viel Bewegung 

 mittheilte, dass sie aufspringen? Da hierüber, d. h. über die Messung der Zeit, 

 welche zur Mittheilung der Bewegung nöthig ist, bei Benzenberg keine Versuche 

 vorliegen, so kann schon aus diesem Grunde allein Benzenberg die Fallzeit bei 

 den grossen Stationen um ein Paar Tertien zu gross angegeben haben. Und um 

 einige Tertien handelt es sich hier überhaupt nur. Nehmen Sie pag. 67 bei den 

 einzelnen Versuchen Vio"' bis höchstens 9'" weg, so stimmen Benzenberg's 

 Beobachtungen auf allen Stadien vollständig mit Newtou's Theorie. Erwägen 

 Sie noch, dass die Geschwindigkeit des Schalls von der Temperatur abhängt, 

 Benzenberg sie aber ohne Weiteres bei allen seinen Versuchen zu 1038 par. F. 

 annahm und darnach die beobachteten Fallzeiten corrigirte, so werden auch Sie 



