lg 



Nicht viel besser ging es noch 1770 in Strassburg zu. Ein 24-Pfündner 

 wurde senkrecht gestellt und mit Balken in dieser Lage befestigt; die erste ab- 

 geschossene Kugel blieb 53" aus und fiel 1800' südlich von der Kanone, die 

 zweite Kugel erreichte nach 55" denErdboden wieder und zwar 2200' östlich 

 von der Kanone, sie machten bei ihrer Rückkunft ein Getöse wie das Rollen 

 eines Donners und schlugen Löcher von 28 Zoll in die Erde, x^ber, meine Herren, 

 Sie merken wohl, dass diese enormen Abweichungen von der Lothlinie andere uns 

 ferner stehende Ursachen müssen gehabt haben. Wenn wirklich die Kugeln genau 

 senkrecht aus dem Rohre herausgefahren wären und weun sie diese Richtung 

 auch ferner inne gehalten hätten, so wären sie zwar nicht nach der Umkehr in 

 die Kanone zurückgefallen, aber man hätte sie nach Rechnungen, die mit Rück- 

 sicht auf die Bewegung der Erde und des Widerstandes der Luft angestellt 

 sind, einige wenige Fuss von der Kanone entfernt wiederfinden müssen. 



Die Frage wegen der Bewegung der Erde liegen lassend und uns daher näher 

 stehend sind die Schussversuche des General Günther und D. BernouUi's in 

 Petersburg. Sie schössen im Jahre 1729 Geschützkugeln zenithrecht in die 

 Höhe und berechneten aus der Zeit, welche eine Kugel unterwegs war, unter 

 Zugrundelegung des Newton'schen Widerstandsgesetzes, wie hoch sie geflogen 

 sein musste. Ich habe dieser Versuche in meiner Abhandlung § 46 , ferner 

 pag. 44 und pag. 49 Erwähnung gethan. Sie finden § 46 die Worte angegeben, 

 mit denen BernouUi sein Erstaunen bezeugt, welchen Einfluss die Luft auf 

 Körper ausüben könne, welche 8000 mal specifisch schwerer sind als sie ist. 

 Der Durchmesser der (eisernen) Kugel betrug etwa Ys pr. Fuss, sie blieb 34"^ 

 aus. Durch Rechnungen, die selbst bei Euler noch weitläuftig sind, die aber 

 durch hyperbolische Functionen und meine Tafeln auf eine glänzende Weise ab- 

 gekürzt werden, findet man, pag. 44—49, dass die Zeit des Steigens der Kugel, 

 d' nur — 14",3, dagegen die Zeit des Fallens d; =^ 19 ",7 war und dass die 

 Kugel in der Luft nur eine Höhe M = 4440' erreicht hat, während sie im luft- 

 leeren Raum sich bis zu einer Höhe von 13964 = c Fuss geschwungen hätte , 

 was ungefähr das Dreifache ist (Q = 3). Aus denselben Rechnungen ergiebt 

 sich, dass die Kugel mit einer Anfangsgeschwindigkeit von 934' = a emporge- 

 schleudert wurde, aber nur mit einer Endgeschwindigkeit von 348' =■ a, den 

 Erdboden wieder erreichte. Wäre sie mit der angegebenen Anfangsgeschwin- 

 digkeit im luftleeren Raum senkrecht in die Höhe geschossen worden, so würde 

 sie erst nach 60" =: 2t' wieder unten angelangt sein. 



Von einer anderen Kugel, welche Charles Hutton, Prof. der Mathematik 

 an der Milltair-Akademie zu Woolwich (f 1823), senkrecht in die Höhe schoss, 

 finden Sie pag. 38 seine und meine Rechnung. Der Durchmesser seiner Kugel 

 war mehr als halb, beinahe Ya so gross, als der der vorigen Kugel. Hutton 

 glaubte ihr eine Anfangsgeschwindigkeit, ein a =: 2000 engl. Fuss gegeben zu 

 haben. Nach meinen Rechnungen würde sie dann, immer unter Voraussetzung 

 des Newton'schen Luftwiderstandsgesetzes, sich bis zur Höhe von iZ^ = 5737 pr. F. 

 erhoben haben. Da sie dann aber im luftleeren Raum = 60361 F. gestiegen wäre, 

 so wäre der schon erwähnte Quotient Q hier = 10y2, d. h. sie würde im luft- 

 leeren Raum einen 10Y2mal grösseren Weg gemacht haben, als im lufterfüllten 

 Raum. Sollte die Hutton'sche Kugel gleichfalls auch nur 4440' hoch steigen, 



