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tion de cette théorie fondamentale, nouvelle et du même 
ordre que la réfraction conique d'Hamilton et Lloyd. 
Ne pouvant reproduire ici ni les figures détaillées, ni 
les calculs de l'auteur, je partirai d’un point de vue un 
peu plus général que le sien, convenable pour faire saisir, 
dans un simple rapport el en peu de mots, la substance 
de son idée. 
Considérons un milieu (cristal) à trois axes d'élasticité; 
dans ce milieu, un point vibrant O; la surface d’une onde 
est le lieu géométrique des points auxquels, après un 
temps déterminé, égal à unité, s’est transmis un ébran- 
lement provoqué par O. 
Prenons pour plan du tableau le plan passant par O, 
normal à l'axe moyen d'élasticité. Son intersection avec la 
surface de l'onde se compose d’un cercle et d'une ellipse 
ayant pour centre commun Q), et qui se coupent. 
Une tangente au cercle ou à Vellipse est la trace au 
tableau d’un plan, normal à ce tableau, tangent à la sur- 
face de l'onde. 
Parmi ces plans tangents, normaux au tableau, il en est 
quatre remarquables: ce sont ceux dont les traces au 
tableau sont les tangentes communes au _ cercle et à 
l'ellipse. 
Soit T un de ces quatre plans tangents, R son point de 
langence avec le cercle, R’ son point de tangence avec 
Pellipse. 
Hamilton a démontré que T est tangent à la surface de 
lende suivant un cercle de diamètre RR’ (cercle dont le 
plan est donc normal au tableau). La direction OR, nor- 
male à T, est un axe de réfraction conique. 
Ceci posé, soit OO’ la trace d’un plan normal au tableau 
