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et surface du milieu réfringent ou cristal; et supposons 
que le tableau soit le plan d'incidence à d’un rayon LO 
qui rencontre cette surface en O. 
Les rayons réfractés s’obtiendront en menant par un 
point O’, de O0, point déterminé par la construction 
d'Huyghens, des plans tangents à la surface de l'onde, et 
en joignant les points de contact au point d'incidence 0. 
Les traces de ces plans au tableau seront les tangentes 
menées par O’ au cercle et à Pellipse. 
Par O’ on peut mener quatre de ces tangentes, mais il 
wy en a jamais que deux, une au cercle, l'autre à l'ellipse, 
qui soient d’un même côté de 00’, c’est-à-dire sous la 
surface OO’. Il n'y à donc, en général, que deux rayons 
réfractés pour un seul rayon LO; en général, c'est-à- 
~ dire excepté le cas spécial où LO et OO’ sont tellement 
ar choisis que OO” se trouve sur la ligne RR’; alors le plan 
ne tangent a, avec la surface, un cercle commun, et le nombre 
ae des rayons réfractés est infini. Tout ceci est connu. 
= Mais voici qui est nouveau. 
: Faisons varier l'incidence # de LO et la position O0’ de 
la surface, de manière à faire voyager O’ sur la ligne RR’ z 
Tant que O' est en dehors de RR’, les rayons réfractés 
_ forment, d'un côté de OO’, le cône de Hamilton; ce cône 
Sort du cristal, supposé limité par une face normale à l'axe _ 
_ de réfraction conique OR, sous la forme d’un cylindre, et, _ 
__FeCU sur un écran, il y trace un anneau lumineux. C'est Š 
_ l'expérience de Lloyd. . 
= Maissi O’ était entre R et R’, c'est-à-dire sur le côté 
 rectiligne du triligne formé par la tangente commune au 
cercle et à Vellipse et par les deux ares de ces courbes 
que limitent les points de tangence et leur propre point 
