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d'intersection, il y aurait d'un même côté de 00’, comme 
points de tangence donnant les rayons réfractés : 1° une 
partie du cercle d'Hamilton RR’; 2° un point isolé, obtenu 
en menant par O’ une tangente, soit au cercle, soit à 
l'ellipse. 
Dans ce cas singulier, l’image reçue sur un écran à la 
sortie du cristal (dans les conditions indiquées plus haut) 
se compose d’un arc de l'anneau d'Hamilton et d'un point 
lumineux isolé, qui d’ailleurs, suivant les cas, pourra être 
extérieur ou intérieur à cet are convexe ou coïncider avec 
un des points de cet arc. 
Cela revient encore à dire que si Fon taille le cristal de 
manière que le plan qui reçoit la lumière coupe le cône 
d'Hamilton, l’image réfractée (toujours en supposant que 
0’ soit sur RR’) se compose d’une partie d'anneau et d'un 
point; tandis que si celle surface est tangente ou exté- 
rieure au cône qui est tout entier sous elle, l'image se 
Compose de lanneau complet, mais seulement de cet 
anneau. 
M. Cesàro a appliqué ses formules au cas de Varago- 
nite, dont les indices ont été déterminés par Rudberg. Il 
trouve que l'expérience n'est pas réalisable si la lumière 
incidente passe de l'air dans le milieu réfringent, mais 
qu'elle le devient pour un milieu extérieur plus réfringent 
que le cristal lui-même. Il propose, à cet égard, l'iodure 
de méthylène, calcule pour ce cas toutes les données 
numériques, et indique par une figure la marche à suivre 
dans la vérification expérimentale. 
Cette vérification fait encore défaut; mais je dirais 
presque qu'il faut s'en réjouir, en ce sens qu’ici comme 
Pour la découverte d’Hamilton, si l'expérience réussit, il 
