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 On peut Tenoncer en disant que le froltement interieur 

 d'un gaz est independanl de la pression. Cetie conse- 

 quence peut se verifier par Texperience de la maniere 

 suivante : disposons verticalemenl un tube dont la sur- 

 face inlerieure est parfaitement polie, el introduisons-y 

 un curseur cylindrique dont le diametre est legeremenl 

 plus faible. Ce curseur, sous Taction de son poids, par- 

 courra toute la longueur du tube avec une vitesse faible, 

 le mouvement etanl entravC par le froltement du gaz. 

 Dans ces conditions, si I'on opere soit a la pression normale 

 de I'atmosphere qui correspond a 760 millimetres, soit a 

 une pression de 5 millimetres de mercure seulement, on 

 trouve que la resistance opposee par le ttuide esl a peu 

 pres la raeme. 



La theorie pr£voit encore que le frotlement interieur 

 s'accroil si Ton vienl a accroitre la temperature. Enfin, 

 elle nous donne la mesure d'autres grandeurs relatives a 

 la conductibilile caloriflque el a la diffusion des gaz. 



La theorie cinetique a suscile diverses objections dont 

 voici la principale : Comment se fait-il qu'un alome, en 

 venant rencontrer un autre alome, soit capable derebondir 

 comme le ferail un corps parfaitement elastique (vapeur 

 de mercure)? Celte objection tombe si, comme nous le 

 verrons plus loin, on admet que les atomes sonl formes 

 de sous-atomes qui, par leur assemblage, peuvent consti- 

 tuer un milieu elastique. Nous pouvons encore douer ces 

 petils corps de forces repulsives qui se manifesleraienl 

 lorsqu'ils se trouvent dans un etroit voisinage; cette force 

 repulsive, dont 1'origine serait aussi inexplicable que 

 Patlraction newlonienne, remplacerait avanlageusemenl 

 i'e'lasticite. Du resle, comme le fait remarquer le celebre 

 physicien Crookes, « une molecule n'est ni solide, ni 



