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zwei Strömungen von Ost nach West, von diesen polwärts zwei 

 Ströme von West nach Ost. 



Die absolute Geschwindigkeit dieser Strömungen wäre dem Sinus 

 der Entfernung des bewegten Theilchens vom stromlosen Gürtel pro- 

 portional. 



Weiter dürften wir, da der Kreis und die Kugelzone zwei 

 extreme Formen darstellen, zu folgendem Schlüsse berechtigt sein : 



In einem mit unseren idealen Cylindern erfüllten Becken welcher 

 Gestalt immer werden sich geschlossene, der Erdrotation entgegen- 

 gesetzte Strömungen bilden, deren Centra zwischen dem 30. und 36- 

 Breitegrade liegen, wenn letzteres die geographische Lage des Beckens 

 überhaupt zulässt. 



Es scheint hier der geeignete Ort zu der Bemerkung, dass wir 

 zu denselben Hauptresultaten gekommen wären, wenn wir die Winkel- 

 geschwindigkeit unserer Cylinder dem Sinus der Poldistanz propor- 

 tional vorausgesetzt hätten. 



Denn unseren bisherigen Erörterungen lag der leitende Gedanke 

 zu Grunde, die Bedingungen aufzusuchen, unter denen die Grösse 



F 2 — / cos^ýdtn 

 m J 



einen von dem in m und ty enthaltenen q unabhängigen Wert erhält. 



Für den oben angedeuteten Fall hätten wir also dieselbe Untersuchung 



auf den Ausdruck 



V, - — — / sin 2 ipdm 



auszudehnen; es ist aber offenbar 



V,~ z^a- — / cos 3 iifdm — a 1 - V-, 

 1 m J 



wodurch unsere Behauptung gerechtfertigt ist; allerdings erhalten 



wir aber sodanu als constante mittlere Winkelgeschwindigkeit für 



den Cylinder 



für die Kugelzone 



V, - a Y3. 

 Wenn wir nun in der Natur Bewegungen vorfinden, welchen 

 der Charakter der oben beschriebenen zukommt, so sind wir be- 

 rechtigt, ihnen als Ursache jene Kräfte oder jene Elementarbewe- 

 gungen unterzustellen, aus denen sich unsere idealen Ströme herleiten 



