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lassen, namentlich wenn sich gewisse kleinere Abweichungen unge- 

 zwungen erklären lassen. 



Es liegt uns die Chart of the worlcl von Berghaus aus dem 

 Jahre 1873 — 74 vor, und wir können nur constatiren, dass sich die 

 Centra aller geschlossenen Partien der Aequatorialströmung in allen 

 Becken zwischen dem 35. und 30. Breitegrade vorfinden, und dass 

 sie um so mehr gegen die Parallele des 30. Grades rücken, je mehr 

 sich ihre Gestalt jener einer zum Aequator parallelen Kugelzone 

 nähert. Am auffälligsten gestaltet sich diese Thatsache im nördlichen 

 Becken des stillen Oceans, wo das Sargassomeer der Sandwichinseln 

 vom Parallelkreise des 35. Grades geradezu halbirt wird. 



Eine nahezu vollständige Zone finden wir südlich vorn 40. Breite- 

 grade der südlichen Hemisphäre; in ihr herrscht, wie auch unsere 

 idealen Ströme in diesem Falle ergeben würden, im Allgemeinen eine 

 Bewegung von West nach Ost; die entsprechenden Gegenströmungen 

 finden wir in der Nähe des Aequators, der stromlose Gürtel wird in 

 allen südlichen Becken vom 30. Breitegrade durchschnitten. 



Diese Uebereinstimmung der Beschaffenheit der Aequatorströ- 

 mungen mit den Eigenschaften der aus unserer Theorie entwickelten 

 Ströme berechtigt uns zu dem Schlüsse, dass der Grund ihres Ent- 

 stehens zu suchen sei in einer der Erddrehung entgegengesetzten 

 Rotation der einzelnen Wassertheilchen um eine durch sie hindurch- 

 gelegte vertikale Axe mit einer dem Cosinus oder Sinus ihrer Pol- 

 distanz proportionalen Winkel-Geschwindigkeit. 



Es entsteht nunmehr die Frage, woher das Wassertheilchen in 

 Rotation versetzt werden sollte. 



Der erste Gedanke wäre der, dass das Wasser in Folge seiner 

 Trägheit hinter der Erdrotation zurückbliebe , ähnlich wie das Pendel 

 beim Foucaulťschen Versuche. Allein es ist klar, dass die Reibung 

 ein solches Zurückbleiben allmälig verringern, endlich ganz aufheben 

 würde. Wir müssen daher annehmen, dass die Wassertheilchen, so 

 lange sie auf einem Parallelkreise verharren, die diesem eigene Winkel- 

 geschwindigkeit der Erdrotation besitzen. 



Anders gestaltet sich die Sache, wenn die Theilchen sich pol- 

 wärts, wenn auch nur langsam, bewegen. Denn wenn ein Wasser- 

 theilchen aus der Polhöhe i/> in jene ty—ö gelangt, so besitzt es dort, 

 wo die Winkelgeschwindigkeit a cos($—d) herrscht, nur die Geschwin- 

 digkeit acosip, hat also gegen die Erde die relative Geschwindigkeit 



a [cos iip — ó) — cos ý] — 2a sin sin\ i> — - ) , 



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