vom 6. l''ebritar 1873. 95 



genommenen Kräfte ebenfalls thun, die von Hrn. Grass manu 

 und Stefan angenommenen aber im Allgemeinen nicht. 



2) Gesetz der elektrodynamischen Bewegungskräfte. 

 Um dieses auszusprechen für Leiter von drei Dimensionen muss 

 man sich diese erst in leitende Fäden zerlegt denken, welche über- 

 all der Richtung der zur Zeit bestehenden Strömungslinien folgen, 

 so dass keine Elektricität von einem dieser Fäden zu seinen Nach- 

 barn übergeht. 



Die elektrodynamischen Bewegungskrä/te, welche auf jedes Ele- 

 ment eines jeden Stromfadens ausgeübt werden, sind alsdann gege- 

 ben durch die Regel, dass die mechanische Arbeit^ welche die genann- 

 ten Kräfte bei irgend einer unendlich kleinen Verschiebung der als 

 beliebig biegsam und dehnbar gedachten Stromfäden leisten., gleich ist 

 der bei derselben Verschiebung eintretenden Abnahme des elektrodyna- 

 mischen Potentials, diese berechnet unter der Voraussetzung, dass die 

 Stromintensität in jedem, von denselben ponderablen Theilchen gebil- 

 deten Faden unverändert bleibt. 



3) An jeder Stelle des leitenden Systems, wo das Quantum 

 der freien Elektricität durch die zur Zeit bestehenden Ströme nicht 

 geändert wird, laufen die Stromfäden continuirlich fort. Dagegen 

 sind Enden von Stromfäden überall da anzunehmen, wo das Quan- 

 tum der freien Elektricität sich ändert. Liegen solche Stellen im 

 Innern des Leiters, so kann ein Theil der Elektricität auch M'eiter 

 strömen; es kann also dort das Ende eines Stromfadens oder eines 

 Theils eines solchen mit Längenelementen eines andern Theils des- 

 selben Fadens zusammenfallend gedacht werden. Ist i die Strom- 

 intensität in dem Faden, und e die freie Elektricität an seinem 

 Ende, so ist am oberen Ende (nach welchem ein positives i hin 



de de 



gerichtet ist) i = -;-, am untern Ende i = ;- • 



^ ^ dt dt 



Für die Wirkungen eines linearen Stromleiters t auf einen 



eben solchen s lässt sich der Gang der Rechnung kurz angeben, 



wie folgt. Da bei dehnbaren Leiterelementen die Längen s und er 



selbst sich verändern, so müssen zwei andere Parameter p und w 



eingeführt werden, um die einzelnen materiellen Puncte des Leiters 



zu charakterisiren. Wir nehmen an der Werth von p bleibe bei 



der Bewegung für jeden Punct des Leiters «, und der von w für 



jeden des Leiters t unverändert, und es sei a eine continuirliche 



