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so weit icli seile, zur Zeit kein (Ininil V(ir. die livdrodviiaiiiisclieii 

 Gleicliiuigen iiiclit für den genauen Ausdruck der wirklieh die Be- 

 wegungen der Flüssigkeiten regierenden (Jcsetze zu liiilten. 



Leider sind wir nur für verliältnissmässig wenige und beson- 

 ders einfache Fälle des Experiments im Stande, aus diesen DilTe- 

 rentialgleichungen die entsprechenden, den Bedingungen des gege- 

 benen besonderen Falls angepassfen Integrale herzuleiten, nament- 

 lich wenn der Natur des Problems nach die innere Reibung der 

 Flüssigkeit und die Bildung von Trennungsflächen nicht unberück- 

 sichtigt bleiben dürfen. Die Trennungsllächen sind äusserst ver- 

 änderlich, da sie eine Art labilen Gleichgewichts besitzen und .'iiji 

 bei jeder Störung in ^Virbel aufzurollen streben; dieser Umstand 

 macht die theoretische Behandlung derselben sehr schwierig. So 

 sind wir, wo wir es praktisch mit Flüssigkeitsbewegungen zu thuii 

 haben, fast ganz auf herumtasteude Versuche angewiesen, und kön- 

 nen oft nur Weniges und dies nur in unsicherer Weise über 

 den Erfolg neuer Modificationen unserer hydraulischen Maschinen. 

 Leitungen od(M- Fortbewegungs - Apparate aus der Theorie \nr- 

 aussagen. 



Bei dieser Lage der Sache wollte ich auf eine Verwendung 

 der hydrodynamischen (ileichungen aufmerksam machen, welche 

 erlaubt, Beobachtungsresultate, die an einer Flüssigkeit und an Ap- 

 paraten von gewisser Grösse und Geschwindigkeit gewonnen wor- 

 den sind, zu übertragen auf eine geometrisch ähnliche Masse einer 

 anderen Flüssigkeit und Apparate von anderer Grösse und anderer 

 Bewegungsgeschwindigkeit. 



Ich bezeichne zu dem Ende mit «, r, ic die Componenten der 

 Geschwindigkeit der ersten Flüssigkeit, genommen nach den Rieh 

 tungen der rechtwinkeligen Coordinataxen .r, y, :, mit t die Zeil. 

 mit 2> den Druck, mit a die Dichtigkeit der Flüssigkeit, mit k de- 

 ren Reibungsconstante. Dann sind die Bewegungsgleichungen in 

 Euler scher Form, mit Einführung der Reibung>krärte nach 

 Stokes, falls keine äusseren Kräfte auf die Flüssigkeit wirken, 

 von folgender Form: 



ds_cl(u.a) ^ djv.Q ^ d(iv.,) } j 



dt dx dy dz ' ' ' \ 



