504 Nachtrug. 



p r= ({■ i — c I 3 



P = Ä'E—C } 3 u 



worin c und C Jcm Drucke hinzuzufügende Constanten bedeuten, 

 welche auf die Gleichungen 1 a keinen Kintluss halten. Für fJasc 

 sind c und C gleich Null zu setzen, wenn die Bewegung unter 

 solchen Umständen geschieht, dass die Temperatur constant bleibt. 

 Für schnelle Dichtigkeitsveriinderungon von Gasen ohne Ausglei- 

 chung der Temperatur würden allerdings die Gleichungen 3 und 

 3a nur für die Fälle geringer Dichtigkeitsschwankungen anwend- 

 bar Sein. 



Durch die oben angegebenen Werthe für l' und K ist die 

 Gleichung 3 a nur erfüllbar, wenn 



A^ = a'n^. 



Dadurch wäre also auch die dritte Constante n fest bestimmt. Die 

 Grössen a und A sind hier die Schallgeschwindigkeiten in den be- 

 treffenden Flüssigkeiten. Diese müssen sich in demselben Verhält- 

 nisse ändern wie die andern Geschwindigkeiten. 



Wenn die Grenzen der Flüssigkeit zum Theii unendlich ent- 

 fernt sind, zum Theil durch bewegte oder ruliende, vollkomn»en 

 benetzte feste Körper gegeben sind, und die Coordinaten und Ge- 

 schwindigkeits-Componenten dieser begrenzenden festen Körper von 

 dem einen auf den andern Fall in derselben Weise übertragen wer- 

 den, wie es eben für die Flüssigkeitstheilchen geschehen ist, so 

 sind die Grenzbedingungen für die U^ V, W erfüllt, weim sie für 

 die M, r, w erfüllt sind. Ich setze dabei voraus, dass an vollstän- 

 dig benetzten Körpern die oberflächlichen Schichten der Flüssigkeit 

 vollkommen festhaften, also die Geschwindigkeits-Componenten der 

 Oberfläche des festen Kcirpers und der anhaftenden Flüssigkeit die 

 gleichen seien. 



Für unvollkoninien benetzte Körper wird der Regel nach an- 

 genommen, dass eine relative Bewegung der oberflächlichen Flüssig- 

 keitsschichten gegen die Oberfläche des festen Körpers stattfinde. 

 In diesem Falle würde zur Anwendung unserer Sätze ein gewi.sses 

 Verhältniss zwischen den Coeflicienten der gleitenden oberfläch- 

 lichen Reibung der Flüssigkeit an den betreffenden festen Körpern 

 und der inneren Reibung der ersteren angenommen werden müssen. 



Die Grenzbedingungen an der freien Oberfläche einer tropf- 

 baren Flüssigkeit, über der der Druck constant ist, würden eben- 



