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vergrösserten Systeme iihiilieli bleiben, während sich die Geschwin- 

 digkeiten nicht ändern. Daraus folgt, dass in einem so vergrösser- 

 ten Modell, wenn man die Reibungsconstante nicht in demselben 

 Verhältniss vergrössert, sondern unverändert lässt, die Reibung bei 

 gleichbleibender Geschwindigkeit an Eintluss verliert. Was bei 

 unveränderten Geschwindigkeiten für grössere Dimensionen gilt, 

 gilt auch für vermehrte Geschwindigkeiten bei unveränderten Di- 

 mensionen. Denn man kann auch gleichzeitig ii proportional q 

 wachsen lassen. 



In der That macht sich auch bei den meisten praktischen Ver- 

 suchen in ausgedehnten flüssigen Massen derjenige Widerstand über- 

 wiegend geltend, welciier von den Beschleunigungen der Flüssigkeit 

 herrührt, und namentlich in Folge der Bildung von Trennungs- 

 flächen entsteht. Dessen Grösse Avächst dem Quadrate der Ge- 

 schwindigkeit proportional, während der von der eigentlichen Rei- 

 bung herrührende Widerstand, der der Geschwindigkeit einfach pro- 

 portional wachsen sollte, nur bei Versuchen in ganz engen Röhren 

 und Gelassen rein heraustritt. 



Sieht man von der Reibung ab, das heisst, setzt man in den 

 obigen Gleichungen die Constanten 



A- = K = 0, 



so wird auch die Constante q frei verfügbar, und man kann 

 Dimensionen und Geschwindigkeiten in beliebigem Vei'hältniss 

 ändern. 



Kommt aller die Schwere mit in Betracht, wie bei den Wellen 

 an der freien "NVasseroberfläche, so muss nach der früher gemachten 



Bemerkung — unverändert bleiben, also q = n^ gesetzt werden. 



Dann wird 



X = irx 



Y=ir]/ T = nt. 



Z = ir: 



Also wenn die ^^\•l^JnläIlge im Verhältnisse von 7r wächst, 

 -') wächst die Uscillationsdauer nur im Verhältnisse von ?j, avjis 

 dem bekannten (iesetze der Fortiiflanznngs-Geschwindigkeit für die 

 Obcrilächenwellen des Wassers entspricht, die wie die Wurzel der 

 Wellenlänge wächst. So ergiebt sich dieses Resultat sehr ein- 



