l')Ci Sit:u7)tj der phijsikalisch-mathematischiu Kla&ne 



(s. «>ben S. 751), obsclion auf der.sflbcn Seite der AbsciMSeiiaxe 

 uufgotrugeii, sind ciitgegongesctzten Zeichens, wie «elbstverstund- 

 licli auch jenseit des Nullpunktes di(! Ordinaten der Sinuscurve. 

 jenseit des 90" -Punktes die der Cosinuscurvcn das Zeichen 

 wechseln. Der Schneide[)unkt einer Ci)sinuscurve mit dir Sinus- 

 curve entspricht der jedesnialigen Ruhelage des aligtleiikten Mag- 

 netes ^, ^1, £•.. in der Figur. 



Für sehr kleine Stromstärken liegt der Sthneidepunkt dem 

 Nullpunkte sehr nahe. In der Näh»' des Nullpunktes aber fällt 

 die Sinuscurve merklich zusammen mit ihrer Tangente am Null- 

 punkte Ol' (s. t>ben S. 751), die. Co-sinuseurve mit der der .\bscis- 

 senaxe parallelen Tangente an ihrem Maximum im Nullpunkte 

 r I ], (s. die F'igur). Das Dreieck /, ^ stellt somit den In- 

 begriff der von ^ bis bei offener Kette auf den Magnet wirken- 

 den Kichtkräfte vor. Wir wollen dies Dreieck li nennen. Zieht 

 man R vom Rechtecke O//, ^ ab, so bleibt ein mit 7? congruen- 

 tes Dreieck 7 /^ »hrig, welches den Inbegriff der von nach c. 

 bei geschlossener Kette auf den Magnet wirkenden ablenkenden 

 Kräfte vorstellt. Dies Dreieck heisse A. Wegen der Congruenz 

 der Dreiecke R und A fällt unter diesen Umständen bei Schlies- 

 sung der Kette der Magnet vom Nullpunkte dem Punkte t nach 

 demselben Gesetze zu, nach welchem er bei deren Öffnung vom 

 Punkte ^ dem Nullpunkte zu fällt. In beiden Fällen ist bei glei- 

 cher Entfernung vom Ausgangspunkte die Geschwindigkeit die- 

 selbe, nur der Sinn der Bewegung ist umgekehrt, und für « = n 

 findet daher ebensowenig Überschreiten der neuen Ruhelage wie des 

 Nullpunktes statt. Unsere Construction lehrt so djisselbe wie Glei- 

 chung XXX VII der ersten Abhandlung. 



Ertheilen wir, im Gegensatze zum Vorigen, dem Strome sol- 

 che Stärke, dass er den Magnet dem OO''- Punkte nahe in der Ab- 

 lenkung ^-i hält. An Stelle des Dreieckes R tritt der Flächenraum 

 ^y'^ii Jin Stelle des Dreieckes A der Flächenraum Ij tj', der in 

 der Figur nicht Platz hat. Jener heisse 7*^, dieser F^. Es 

 springt in die Augen, dass /', F^ um eine ungeheure Grösse über- 

 trifft, welche für den 90°-Punkt selber unendlich wird. In glei- 

 cher Entfernung vom Ausgangspunkte wirkt also bei Ablenkung 

 des Magnetes stets eine grössere Kraft auf ihn, als bei seinem 

 Falle dem Nullpunkte zu. Unter dem Einflüsse der durch F^ 

 dargestellten al>leukenden Kräfte wird daher der Magnet eine gros 



