758 Sit:ung Her physikaUnch-mathematisehen Klanu 



Stromslark«' Null, w«» dif Fhichenrauni«.' F ^ , h\ bezi<-hlich in di- 

 congrii«'iit«Mi Dreiecke A , R filtcrgehcn. Jcikt Unterscliied bosfrlit 

 also, wenn auch in almflunendcr Clrösse, noch für kleiiicru niakro 

 skopische und grössere teleskopischc Ablenkungen. Um zu be- 

 greifen, dass für y = n auch im letzteren Talle daraus noch Liter 

 schreiten der neuen Gleichgewicht.slage hervorgeh«>, niuss man Fol- 

 gendes erwägen. 



In der ersten Abhandlung zeigt Fig. 3 auf S. 823 die Curven, 

 die, für j = n, die GcMchwindigkeit .r' vorstellen, mit welcher der 

 Magnet von verschiedenem ^ fallend dem Nullpunkte »ich nähert. 

 Diese Curven sind einander ähnlich; am Nullpunkte ver.«chmilzl 

 ihre Schaar mit der Geraden x' = — jx, welche die Geschwindig- 

 keit bei Fall aus dem Unendlichen vorstellt. 



Erhält bei irgend einem ^ der Magnet eine grössere Geschwin- 

 digkeit, als die, mit welcher er dort aus dem Unendlichen anlan- 

 gen würde, also absolut >s^, so überschreitet er den Nullpunkt 

 (S. oben S. 751). Fällt der Magnet von ^ aus, so muss ihm also, 

 damit er den Nullpunkt überschreite, gleich anfangs bei ^ durch 

 einen Stoss eine Geschwindigkeit > s^ ertheilt werden. Ist aber 

 der fallende Magnet dem Nullpunkte schon sehr nahe, so reiclit 

 die kleinste Beschleunigung aus, um ihn ein wenig über den Null- 

 punkt ftjrtzutreiben: weil er nämlich, er komme aus Ferne oder 

 Nähe, hier stets schon die Grenzgeschwindigkeit x' = — »^ hat. 



Bei kleinen teleskopischen Ablenkungen, und für t = ri, ist 

 die Curve der Geschwindigkeit, mit welcher der Magnet seiner 

 neuen Ruhelage zueilt, das seitliche Spiegelbild der Curve der Ge- 

 schwindigkeit, mit welcher er von ^ fallend dem Nullpunkte sich 

 nähert. Der Magnet nähert sich also der neuen Ruhelage, als 

 käme er aus dem Unendlichen, und die kleinste jn ihrer Nähe ihm 

 ertheilte Beschleunigung würde ihn über jene Lage hinaustreibeii. 



Bei grösseren teleskopischen Ablenkungen kommt nun in di« - 

 sem Sinne in Betracht, dass, wie wir sahen, die ablenkende Kraft 

 Ordinate um Ordinate bereits etwas grösser ist als die Itichtkraft. 

 Letztere ist so abgemessen, dass eben der Nullpunkt nicht mehr 

 überschritten wird, also der Magnet ihn erreicht, als käme er aus 

 dem Unendlichen, P>benso würde er die neue Ruhelage erreichen, 

 wenn die Flächenräume F ^ und F^ genaue Spiegelbilder wären. 

 Der Überschuss der Ordinaten der ablenkenden Kraft über die der 



