vom 23. April 1868. 227 



±^4(|t-J-i) ihre gröfsten #-Werthe erreicht, um sich dann in 

 das Innere des Kanals hineinzuwenden, und zuletzt asympto- 

 tisch den beiden Linien y = ± An zu nähern, so dafs schliefs- 

 lich die Breite des ausfliefsenden Strahles nur der halben Breite 

 des Kanales gleich wird. 



Die Geschwindigkeit längs der Trennungsfläche und im 



geraden Ende des ausfliefsenden Strahles ist — . Längs der 



festen Wand und im Innern der Flüssigkeit ist sie überall kleiner 



als — , so dafs diese Bewegungsform bei jeder Gröfse der Aus- 

 A. 



flul'sgeschwindigkeit stattfinden kann. 



Ich hebe an diesem Beispiele namentlich hervor, wie es 



zeigt, dafs die Form des Flüssigkeitsstroms in einer Röhre auf 



sehr lange Strecken hin durch die Form des Anfangsstiicks 



bestimmt sein kann. 



Zusatz, elektrische Vertheilung betreffend. Wenn 

 man in der Gleichung 2 die Gröfse \|/ als das Potential von 

 Elektricität betrachtet, so ergiebt sich hier die Vertheilung der 

 Elektricität in der Nähe des Randes zweier ebener und sehr 

 naher Scheiben, vorausgesetzt, dafs ihr Abstand als verschwin- 

 dend klein gegen den Krümmungshalbmesser ihrer Randcurven 

 betrachtet werden kann. Es ist das eine sehr einfache Lösung 

 der Aufgabe, welche Hr. Clausius 1 ) behandelt hat. Sie er-: 

 giebt übrigens dieselbe Vertheilung der Elektricität, wie er sie 

 gefunden hat, wenigstens soweit dieselbe von der Krümmung 

 des Randes unabhängig ist. 



Ich will noch hinzufügen, dafs dieselbe Methode genügt, 

 um auch auf zwei parallelen unendlich langen ebenen Streifen, 

 deren vier Kanten im Querschnitt die Ecken eines Rechtecks 

 bilden, die Vertheilung der Elektricität zu finden. Die Poten- 

 tialfunction \|/ derselben wird gegeben durch eine Gleichung 

 von der Form 



J ) Poggendorff's Annale» Bd. LXXXVI. 



