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ť logí-J.\ i logftgiseci) di log(tgiseci) i log(tgi seci) i log(tgÍ8eci) 

 V di/ 



0°30' 7-94088 2°30' 8-64050 4°30' 8-89732 6''30' 905946 8°30' 9-17950 

 1 O 8-24199 3 O 8-72000 5 O 8-94361 7 O 9-08239 9 O 9*20909 



1 30 8-41822 3 30 878730 5 30 8-98558 7 30 9-11943 9 30 9 22961 



2 O 8-54334 4 O 8-84570 6 O 9-02202 8 O 9-1520510 O 925297 



Für das OefFnungsverhältniss— , d. h. für den Winkel siti z rz — , 



ist i:=3°35', also reicht die obige Tafel weit über die Grenzen, bis 

 zu welchen die sphärische Aberration zu rechnen ist; für den grossen 

 Spiegel kann der Einfallswinkel nicht 5° übersteigen. 



Hieraus folgt, dass die Aenderung der Abweichung nicht grösser 

 werden kann, als 



%(^^)= 8-34156,,-f %i) 

 ^ = -0-0219562, 



dJf = — 0021 956 j) . zli sin 1" =: — ^^ p • ^i 



1;0644 

 10"^ 



wo di die Aenderung in Bogensecunden des Einfallswinkels in der 

 Nähe von 5° bedeutet. 



Für den Halbmesser 100<"°, und den Einfallswinkel 3*^35' in 

 obigem Beispiele wäre: 



,,^^^ 7-258 ^. 7-258 ^. 



^^^^^ = --i()^^-^^"=--TÖ7-^^' 



Für den Sonnenhalbmesser 16' = 960", wäre alsoT ' 



,, ^.. 7-258 X 96 6 96868 



^(^^^ = iÖ6— = -^Ö4- 



cm mm ' \ 



d{^n = - 0-000697 - 0-00697 ; ,/,{i«i.;i:.i 



also selbst bei dem Oeffuungsverhältniss von — nur wenige Tau- 

 sendstel eines Millimeters. 



Die Formel für die Abweichung kann man auch so schreiben: 



2 tg i -r 



— df-\~\z=.— — -\ für den Halbmesser z=zl ist sonach: 



Sin i 

 log(2 . zJf -\- 1) z:z log tg i — log sin i. 

 Der Logarithmus der doppelten sphärischen Längenabweichung 



