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se confondre de plus en plus dans la dernière partie de 
leur trajet vers ces appareils. La longueur de la partie com- 
mune des deux faisceaux varie évidemment avec le dia- 
mètre et la réfrangibilité des rayons considérés, et selon la 
distance zénithale de Pastre d’où ils émanent. 
La notice que j'ai "honneur de présenter à l’Académie a 
pour objet de préciser, à l'aide du calcul, les circonstances 
que je viens d'indiquer, et d'exposer ensuite les différences 
que présente la scintillation des étoiles selon ces circon- 
stances , c’est-à-dire suivant le mode d'observation du phé- 
noméne. Les calculs numériques qui nous permettront de 
préciser ces circonstances reposent sur les valeurs des 
indices de la réfraction atmosphérique à l'égard des prin- 
cipaux rayons colorés que j'ai déterminées dans un travail 
précédent. 
Considérons dans leur partie commune, en avant de la 
pupille ou de Pobjectif de la lunette, deux faisceaux cylin- 
driques courbes, de couleurs différentes, provenant de la 
même étoile située à une distance zénithale déterminée, 
et appelons trajectoires médianes les deux rayons linéaires 
appartenant à ces faisceaux qui se croisent au centre de 
la pupille ou de l'objectif : il est aisé de voir qu’à l'endroit 
où les deux faisceaux se rencontrent dans l'atmosphère, 
c'est-à-dire à leur intersection, la distance de leurs trajec- 
toires médianes est précisément égale au diamètre de la 
pupille ou de l'objectif (*). 
(*) Soient ac, fig. 1, l'ouverture de la pupille ou de l'objectif et à le lieu 
d'intersection des deux faisceaux colorés bac et rac : la distance mm’ des 
trajectoires médianes bmo et rm'o au point į est égale à l'ouverture ac de 
l'œil ou de l'objectif , car cette distance est précisément la somme des deux 
demi-diamétres mi et m'i des faisceaux, diamètres qui sont égaux entre 
eux et à celui ac de l'ouverture de l'appareil de vision. 
