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 cedente n'est plus applicable; mais ici le raisonnement va 

 suppleer au calcul ; en effet, la surface libre de la masse 

 liquide qui s'eleve dans I'unile de temps subira encore, 

 comme dans le cas precedent, des diminutions graduelles, 

 qui feronlnaitre de I'energie de mouvement dirigee comme 

 celle de la pesanleur; seulement cette energie apparliendra 

 surtout aux portions les plus voisines de la surface libre, 

 tan^is que les portions plus interieures continueront leur 

 mouvement en vertu de la hauteur de charge encore dispo- 

 nible; il suitde laqu'a une distance determinee de rorifice, 

 une certaine masse liquide doit demeurer en arriere, el, 

 sans doute a cause de la resistance de I'air et de I'inegalite 

 du retard en differents points d'une meme section, se deta- 

 cher du jet pour s'eparpiller en gouttelettes; mais, imme- 

 diatement apres, le liquide qui continue son mouvement 

 ascensionnel aura une surface libre ou les memes pheno- 

 menes vont se passer, c'esl-a-dire oii il nailra une energie 

 de mouvement de haut en bas, qui produira bientot la se- 

 paration d'une nouvelle masse liquide, et ainsi de suite, 

 jusqu'a ce que, par ces separati ons successives de la masse 

 totale du jet, celui-ci s'arrete a une hauteur bien moindre 

 que la hauteur de charge et ne donne plus qu'une ou plu- 

 sieurs veines tres-minces se transformanl en gouttelettes. 

 Le raisonnement qui precede est pleinementconfirme par 



- Origine de i'energie de mouvement acquise par les 



vagues 



dela 



Apres avoir elabli, pour des masses liquides relalivement 

 bien petites, I'efficacite surprenante de I'energie de mou- 

 vement engendree par des pertes successives d'energie 



