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somme des moments des deux forces autour du centre de 
gravité divisée par le moment d'inertie de la masse totale 
autour de ce centre. Or, il est évident que cette somme 
des moments serait la même autour de tout autre point du 
plan ; et en conservant le nom de couple à un système de 
deux forces égales et contraires, mais non directement 
opposées, cetle somme est le moment du couple; la for- 
mule précédente nous démontre done que : 
THÉORÈME. — L'effet d’un couple sur un système inva- 
riable et libre, situé dans son plan, est de produire au 
premier instant autour du centre de gravité de ce système 
une accélération angulaire égale au moment du couple 
divi é par le moment d’inerlie du système aulour de ce 
centre, 
10. Mais par la manière dont nous sommes arrivé à-ce 
résultat, on voit que pour nous il provient de ce que cha- 
cune des deux forces qui constituent le couple fait tourner 
une partie du système autour du centre de gravité du sys- 
tème tout entier , de telle sorte que l’ensemble de ces deux 
forces ou le couple fait tourner le système complet autour 
de ce même centre. Cette conception nous parait de nature 
à jeter quelque lumière sur le mode d’action des couples, 
en montrant qu’il ne diffère en rien de celui des simples 
forces, quoique l’on regarde généralement les premiers 
comme capables d’un’ pur mouvement de rotation, les 
secondes, au contraire comme produisant exclnsivemen t 
des translations, au moins dans le cas d’un système libre (`); 
« Quelle que soit l'action de deux forces, telles que P et — P sur le 
» st auquel elles sont appliquées, nous avons vu que cette action ne 
» peut être contre-balancée par celle d'aucune simple force ee 
