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D'après les propriétés des momenl des forces parallèles, 
nous aurions donc : 
(Æ,—x.)P, =f) H f (x -— x.) "dxdydz, | @ 
(Y. — y)P.=0/ff(y— yo) dxdydz Y° ` 
£, P,—«/ff(x—x.)"dxdydz, 5) 
LR ol —y)dadyde $. SAN 
12. Les deux premières égalités peuvent s'écrire : 
=M (X —z,), P,=— M (Y —y.), 
en appelant X, Y, Z, les coordonnées du centre de gra- 
vité du corps. 
THÉORÈME. — Et de là résulte, puisque nous wavons 
aucune force parallèle à l’axe des Z, que le centre de gra- 
vité se meut comme si toule la masse y était concentrée et 
toutes les forces directement appliquées. 
Les deux secondes formules ajoutées donnent : 
(à, RUE x.) P, $ (Y, E Yo) Pi FR cf [fz dxdydz =Œ aks 
où z désigne la distance d’un point quelconque à laxe, 
et I, le moment d'inertie du corps autour de cet axe. 
Si nous nommons P la résultante des forces P, et P, 
projetées, si l’on veut, sur le plan des XY, comme on tire 
des premières formules de ce numéro 12 : 
(X Pa, 
On en conelura que cette force P est perpendiculaire à 
