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23. Telle est l'expression qui nous donne le carré de 
l'accélération linéaire d'un point quelconque du corps. 
Nous pourrions faire remarquer que l’on y voit immé- 
diatement la décomposition de l'accélération de ce point en 
deux autres , l’une invariable , quelle que soit la position du 
point, et qui serait l'accélération du centre de gravité, 
l'autre, fonction de cette position. Mais poursuivons plus 
directement notre marche. 
Puisque le mouvement de ce point se compose, en géné- 
ral, de trois rotations simuilanées, il est naturel de cher- 
cher quels sont les points dont l'accélération est un 
minimum. 
Dérivons donc l'expression précédente successivement 
par rapport à x, y, z, et accentuons les coordonnées des 
points cherchés : 
dV 
a A (P, — kx + hz’) + l (P,—hy' + lx)=0. 
dy 
a BP. a A A — Ay bep. 
dY 
MV Poena l(P,— lx’ + ky’) + h (P, — kx + hz’) =0. 
Mais en appelant V,, V, et V, les composantes de l'ac- 
célération des points (x’, y’, z’), ces expressions prendront 
la forme plus simple : 
-= kV, + W =0, Vo hV; =0, — IV + hV, =0; 
d'où : 
oY ISe nn l enf 
-m n; = 3} 0u- =-=- lnm = —; 
Y Ey” EN, P bare cu 
E p . 
x désignant une constante à déterminer. 
