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ce qui nous permet . le théorème du numéro 26 
sous cette forme très- mope 
THÉORÈME. — Si par le centre de gravité du corps on 
mène un plan perpendiculaire à laxe spontané, et qwa- 
prèsavoir projeté toutes les forces sur ce plan on prenne la 
résullante de ces projections, laxe spontané passera par 
un point situé sur la perpendiculaire abaissée du cenire 
de gravité sur cetle résultante, et tel que le produit des 
distances respectives du centre de gravité à ce point et à 
cette force est égal au moment d'inertie du corps autour 
d’un axe parallèle du centre de gravité, divisé par la 
masse du corps. 
Ce théorème n’est, comme on voit, que l’extension de 
celui que nous avons donné dans le cas d’un système 
plan (8). 
30. Si toutes les forces se ramènent à un couple uni- 
que, c’est-à-dire à un système réductible à des forces deux 
à deux égales et contraires, mais non directement oppo- 
sées, la réduction que nous avons faite au numéro 20 pa- 
raît être en défaut. Il est clair toutefois qu'on peut encore 
l’employer dans ce cas, pourvu que l’on fasse séparément, 
suivant les trois axes, la somme des forces positives et 
des forces négatives. On arrivera ainsi à un système de 
trois couples P, et — P., P, et — P, P, et — P,; et si 
l’on applique la théorie précédente successivement aux 
deux systèmes P.,P,,P.et—P,,—P,, — P., et qwon ajoute 
les accélérations ainsi obtenues suivant les trois axes, il est 
évident que les termes P., P,, P., disparaissent des équa- 
tions du numéro 22, qui expriment les composantes de ces 
