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accélérations, et que les quantités A, l, k, qui désignent 
dans ce numéro les moments des forces P,, P,, P. autour 
des trois axes, multipliés respectivement par => p° g? re- 
présenteront dans le cas actuel les sommes des forces 
P, et — P., P, et — P,, P, et — P., ou des couples, mul- 
tipliés respectivement par les mêmes quantités; les valeurs 
de h, l, k, conservent done entièrement leur signification, 
et par suile la direction de laxe instantané sera encore 
donnée par le théorème du numéro 24, et l'accélération 
angulaire autour de cet axe par le théorème du nu- 
méro 28. 
Or, la disparition, dans le cas qui. nous oconpe; "o 
termes P,, P,, P., dans les exp des de 
l'accélération d’un point quelconque (n° 22), montre im- 
médiatement que la vitesse du centre de gravité, pris 
pour origine, est nulle; l'axe instantané passe donc par le 
centre de gravité ou par le centre de l'ellipsoïde central; 
et par suite : 
Taéorème. — Lorsqu'un corps libre est sollicité par un 
système de forces qui se réduisent à un couple, il tourne 
au premier instant autour du diamètre de l’ellipsoïde cen- 
tral conjugué au plan de ce couple, avec une accélération 
angulaire égale au moment des forces autour de cet axe, 
divisé par le moment d'inertie du corps autour de ce 
même axe. 
Voici du reste une manière indirecte, mais peut-être 
plus simple, d'arriver au même résultat. 
Si après avoir cherché les composantes des accéléra- 
tions produites par le système de forces réduit aux trois 
