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Cela étant, nous aurons, pour les équations du mouve- 
ment des deux parties du globe terrestre rapportées à trois 
axes de direction fixe dans l’espace et passant par le centre 
de gravité commun : 
lp | 
Fi ie REP i) 
dt 
da! 
AM + M, (D 
MEN, 
di | 
d 
di 
AT—M+N . (2 
dt 
p', q', r' étant les composantes de la vitesse angulaire de 
rotation w’ de l'écorce, p, q etr les composantes de la 
vitesse angulaire de rotation du noyau; L’, M’, N' sont les 
moments des forces perturbatrices périodiques agissant 
sur l'écorce; L, M, N les quantités correspondantes pour 
le noyau; enfin L, M, N, sont les moments des forces de 
frottement du noyau sur l'écorce. . 
Occupons-nous d'abord de ces moments L, M, et Ne 
Nous ferons provisoirement une hypothèse à ce sujel. 
Nous supposerons d’abord que le frottement s'effectue 
directement au contact de la surface externe du noyau et 
de la surface interne de l'écorce, c'est-à-dire sur la sphère 
du rayon b. Ensuite, nous supposerons que le frottement 
est, en chaque point, proportionnel à la grandeur de lélé- 
