﻿Die 
  konische 
  Refraction 
  am 
  Diopsid. 
  

  

  123 
  

  

  Kreise 
  sind, 
  die 
  übrigens 
  bei 
  stärkerer 
  Neigung 
  ebenfalls 
  in 
  andere, 
  

   nämlich 
  in 
  elliptische 
  Formen 
  übergehen. 
  Sieht 
  man 
  genau 
  in 
  der 
  

   Richtung 
  der 
  Mittellinie 
  hin, 
  so 
  gewahrt 
  man 
  zwei 
  deutlich 
  über 
  ein- 
  

   Fig. 
  7. 
  ander 
  liegende 
  elliptische 
  Flä- 
  

  

  chen 
  Fig. 
  7, 
  aber 
  keine 
  helle 
  

   Scheibe 
  mehr. 
  Die 
  letzte 
  fehlt, 
  

   weil 
  kein, 
  aus 
  Wellen 
  von 
  allen 
  

   Seiten 
  zusammengesetzter 
  Licht- 
  

   strom 
  vorhanden 
  ist, 
  wie 
  in 
  der 
  

   Richtung 
  der 
  Axe 
  FL 
  in 
  Fig. 
  4. 
  

   Die 
  Polarisationsrichtung 
  

   der 
  über 
  einander 
  liegenden 
  

   Ellipsenflächen 
  geht 
  der 
  grossen 
  Axe 
  derselben 
  parallel 
  ; 
  wo 
  sich 
  die 
  

   Flächen 
  der 
  beiden 
  decken, 
  ist 
  der 
  Lichtstrom 
  in 
  den 
  zwei 
  senkrecht 
  

   auf 
  einander 
  stehenden 
  den 
  vorigen 
  entsprechenden 
  Richtungen 
  

   polarisirt. 
  

  

  Reide 
  Erscheinungen, 
  Fig. 
  6 
  und 
  7, 
  erklären 
  sich 
  leicht 
  aus 
  der 
  

   Retrachtung 
  des 
  Vorganges 
  im 
  Krystall 
  und 
  im 
  Auge. 
  

  

  Fig. 
  8. 
  

  

  Es 
  sei 
  AB 
  Fig. 
  8 
  die 
  Lichtöffnung 
  in 
  der 
  von 
  dem 
  Auge 
  abge- 
  

   wendeten 
  Seite 
  der 
  Krystallplatte, 
  CD 
  die 
  Gesichtsaxe 
  der 
  Krystall- 
  

   linse 
  EF 
  mit 
  der 
  Pupille 
  GH. 
  Das 
  Rild 
  des 
  Punktes 
  B 
  an 
  der 
  Grenze 
  

   der 
  eintretenden 
  Lichtwelle 
  entsteht 
  jenseits 
  des 
  Durchkreuzungs- 
  

   punktes 
  0, 
  in 
  dem 
  Punkte 
  7, 
  durch 
  die 
  Gesammtwirkung 
  der 
  Strah- 
  

   len, 
  welche 
  zwischen 
  G 
  und 
  H 
  eintraten. 
  Für 
  G 
  wird 
  der 
  Strahl 
  BK 
  

   beim 
  Austritte 
  aus 
  dem 
  Krystall 
  in 
  die 
  Luft 
  vom 
  Loth 
  abgelenkt 
  nach 
  

   KL, 
  und 
  dann 
  wieder 
  zum 
  Loth 
  gebrochen 
  beiL. 
  Auf 
  der 
  entgegenge- 
  

   setzten 
  Seite 
  der 
  Pupille 
  ist 
  auf 
  gleiche 
  Weise 
  der 
  Weg 
  der 
  Wellen- 
  

   grenze 
  BMNI. 
  Je 
  grösser 
  der 
  Rrechungsexponent 
  des 
  Krystalls 
  

   ist, 
  um 
  desto 
  stärker 
  die 
  Ablenkung 
  bei 
  Kund 
  M, 
  desto 
  stärker 
  also 
  

   auch 
  die 
  Divergenz 
  der 
  beiden 
  Linien 
  KL 
  und 
  MN, 
  und 
  desto 
  grösser 
  

  

  