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plus ou moins intenses, d'inégale largeur, entre- 

 mêlées de bandes obscures. Des verres différem- 

 ment colorés produisent d'autres altérations, mais 

 toujours avec une 'alternance de bandes obscures 

 et de bandes lumineuses. Ces modifications altè- 

 rent plus ou moins l'énergie calorifique , mais ne 

 changent point sensiblement la position du maxi- 

 mum , qui reste toujours dans l'espace obscur au- 

 delà du rouge. A partir du point, en avançant 

 vers la partie opposée du spectre, on voit la tem- 

 pérature décroître d'une manière continue, sans 

 que le passage par les bandes obscures donne lieu 

 à aucun changement brusque ou mouvement ré- 

 trograde. 



Les résultats de ces expériences ont conduit 

 Melloni à l'idée de séparer tout-à-fait la lumière 

 de la chaleur; le procédé qu'il a employé consiste 

 à faire passer le rayonnement des sources lumi- 

 neuses par un système de corps diaphanes qui ab- 

 sorbent tous les rayons calorifiques en n'éteignant 

 qu'une partie des rayons lumineux. Les seules 

 substances qu'il ait employées jusqu'ici sont l'eau 

 et une espèce particulière de verre vert , coloré 

 par l'oxide de cuivre. La lumière pure , émergente 

 de ce système , contient beaucoup de jaune et pos- 

 sède cependant une teinte verte bleuâtre; elle ne 

 donne aucune action calorifique sensible aux ther- 

 moscopes les plus délicats, lors même qu'on la 

 concentre par des lentilles de manière à la rendre 

 tout-à-fait aussi brillante que la lumière directe du 

 soleil. 



1806. Gay-Lussac lit une note sur l'origine de 

 la glace trouvée au fond des rivières. Arago , qui 

 avait avancé qu'on ne rencontre jamais de glaçons 

 au fond des eaux tranquilles que par accident , at- 

 tribue la présence des glaçons au fond des eaux à 

 la même cause qui fait que , dans toute cristallisa- 

 tion , les masses cristallines se forment de préfé- 

 rence là où il y a une pointe, un corps saillant , 

 une fente , une brisure , etc. 



Gay-Lussac explique ce fait d'une autre ma- 

 nière : Rappelons-nous , dit ce savant illustre, que 

 les glaçons floltans et les glaces spongieuses ne se 

 montrent que par des froids rigoureux de 8 à 10° 

 au moins ; que pendant les observations de M. Far- 

 geau sur les glaces spongieuses du Rhin, le ther- 

 momètre était même à i4°. Or, dans une pareille 

 circonstance , on ne pent se refuser à admettre que 

 la surface supérieure des petits glaçons, conti- 

 nuellement frappée par un air aussi froid , et la 

 partie adjacente de leur masse, doivent être au 

 dessous de zéro. Que les glaçons soient maintenant 

 immergés et poussés contre un obstacle. De mille 

 glaçons immergés , un seul peut-être sera retenu 

 contre l'obstacle ; les autres continueront à vo- 

 guer , alternativement élevés à la surface de l'eau 

 et submergés. Quant au glaçon qui aura été arrêté 

 dans sa course , il faut le voir appliqué par sa sur- 

 face froide contre l'obstacle qui l'aura retenu pen- 

 dant ce temps , qui peut être très-court; la lame 

 d'eau intermédiaire , d'une minceur extrême au 

 point d'adhérence , se congèle par l'excès du Iroid 

 du glaçon et lie celui-ci puissamment à l'obstacle. 



C'est ainsi que les cailloux, les rochers, les lier 

 bcs , se couvriront d'aiguilles de glace; qu'à celles- 

 ci en adhéreront de nouvelles , toujours confusé- 

 ment , mais trop volumineuses pour s'être formées 

 sur place et pour s'arranger symétriquement. 



Duhamel lit un mémoire sur les cordes vibran- 

 tes; voici les propres expressions de l'auteur : Le 

 problème des cordes vibrantes a beaucoup exercé 

 la sagacité des géomètres; il peut donc paraître 

 étonnant que la question n'ait pas encore été sou- 

 mise au calcul , en supposant le mouvement pro- 

 duit, comme il l'est le plus ordinairement, par 

 l'archet. Ce mouvement étant du genre de celui 

 qu'on nomme frottement , il faut d'abord se rap- 

 peler les belles lois de Coulomb à ce sujet , et sa- 

 voir que, les substances en contact ne changeant 

 pas , la force du frottement est proportionnelle à 

 la pression , indépendante de la vitesse et de l'é- 

 tendue en contact ; mais que cependant lorsque la 

 vitesse relative est nulle , cette force est un peu 

 plus grande que lorsqu'il y a mouvement relatif. 

 Examinant les conséquences que l'on peut tirer de 

 ces lois, Duhamel est arrivé au résultat suivant 

 dans le cas d'une force constante produite par un 

 archet. Si une corde est soumise , dans une partie 

 quelconque de son étendue, à des forces indépen- 

 dantes du temps, mais variable d'un point à un au- 

 tre , et que l'on construise d'abord la figure sui- 

 vant laquelle elle serait en équilibre sous l'influence 

 de ces forces, le mouvement de chaque point, par 

 rapport à sa position d'équilibre, sera le même qu'il 

 eût été, toutes choses égales d'ailleurs, relative- 

 ment h sa position naturelle, sans aucune action 

 étrangère. 



On conclut de là immédiatement que le son 

 rendu par une corde soumise à l'action d'un ar- 

 chet, dont la vitesse surpasse toujours celle du 

 point de contact de la corde , est le même que si 

 la corde, écartée d'abord de sa position naturelle, 

 était abandonnée librement à elle-même. Mais si 

 la pression et la vitesse de l'archet étaient telles 

 que la corde acquît au point de contact la même 

 vitesse que l'archet, sans être encore arrivée à la 

 valeur maximum que comportait la nature de l'os- 

 cillation commencée , le mouvement se trouverait 

 nécessairement ralenti. Tels sont les principaux 

 résultats que Duhamel a obtenus de ses expé- 

 riences. 



Le même physicien étudie la propagation de la 

 chaleur dans les corps non homogènes ; nous ne 

 citerons de son travail que la proposition sui- 

 vante : Si une sphère solide est composée de cou- 

 ches dont la densité et tous les coeiïicicns spéci- 

 fiques varient suivant une loi quelconque , cl que 

 sa surface soit exposée depuis un temps indéfini à 

 l'action d'un milieu dont les températures soient 

 périodiques et varient arbitrairement d'un point à 

 un autre de la surface , la température moyenne 

 d'une couche quelconque relative à la période en- 

 tière sera constante et égale à la moyenne des 

 températures extérieures. Cette moyenne sera 

 aussi celle du centre et de la masse entière de la 

 sphère. La même proposition a lieu lorsque la 



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