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le rapport ¢ : o; cet effet parait être accusé en réalité par les 
nombres de ła troisième colonne du tableau précédent. 
Nous avons vu plus haut que le rapport théorique t : 
p exprime la tension de la lame liquide; dans le cas du 
liquide glycérique dont je me suis servi, j'obtiens donc, 
pour l'intensité de cette force, la valeur approchée 6,029, 
moyenne des dix nombres de la dernière colonne du ta- 
bleau; ce qui veut dire que la tension d’une lame de ce 
liquide est environ de 6,03 milligrammes par millimètre 
de longueur. Ce résultat se rapporte à la double force 
exercée sur les deux faces de la lame; ainsi la tension su- 
perficielle du liquide glycérique employé serait de 3 milli- 
grammes à très-peu près par millimètre. 
En résumé , pour ce qui concerne les lames planes, les 
expériences me paraissent manifester un accord très-salis- 
faisant avec les trois lois déduites des principes de stati- 
que. Quant au cas des lames courbes, la vérification directe 
et rigoureuse de ces lois offre de sérieuses difficultés; dans 
tous les essais que j'ai faits à cet égard, les courbes gau- 
ches affectées par le fil de soie m'ont toujours semblé 
avoir partout même rayon de courbure; mais pour m'en 
assurer d’une manière précise, j'aurais dû recourir à des 
calculs fort longs et compliqués. Cependant tout me porte 
à croire que dans ce cas, comme dans celui des lames pla- 
nes, l'observation confirmerait de même la théorie. 
I. — — Équilibre d'un anneau métallique suspendu à une 
lame liquide. 
J'avais remarqué, dans les expériences sur le caténoïde, 
que lorsque j'écartais l'anneau supérieur d’un côté ou de 
l'autre de sa position normale, la lame entraînait souvent 
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