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l’ensemble de l'appareil représente un tuyau reéctangu- 
laire divisé en deux parties symétriques par les prolonge- 
ments des axes des pétits tubes latéraux. Par conséquent, 
si, devant l’orifice de l’un de ces derniers tubes, on dis- 
pose un corps sonore , le mouvement vibratoire se commu- 
niquera , à droite et à gauche, et ressortira par le second 
petit tube latéral, après avoir parcouru des chemins par- 
faitement égaux dans les deux parties symétriques de 
l'appareil. Les mouvements qui arriveront au second tube 
latéral se renforceront, par conséquent , et pour entendre 
le son transmis, il suffira d'appliquer l'oreille contre le 
second tube latéral, ou de fixer à celui-ci un tube de 
caoutchouc qu’on introduira dans l’une des oreilles, tandis 
que l’autre est fermée au moyen d’un bouchon de gomme- 
laque ou de toute autre manière. 
Dans la disposition que nous venons de supposer, l'ap- 
pareil est au zéro , et les mouvements vibratoires transmis, 
à droite et à gauche, du petit tube d'entrée, arrivent au 
tube de sortie et de là à l'oreille, après avoir parcouru des 
chemins égaux. Mais si nous déplaçons le tube mobile de 
gauche à droite, de manière à transformer l'appareil en un 
rectangle plus allongé, les deux chemins parcourus par 
les mouvements vibratoires cesseront d’être égaux et 
l'excès de l’un de ces chemins sur l’autre sera évidemment 
égal au double du déplacement longitudinal imprimé au 
tube mobile. Ce déplacement est facile à mesurer. S'il est 
égal à une demi-longueur d’ondulation du son transmis, 
les deux mouvements se détruiront au moment de leur 
rencontre, à la sortie de l'appareil et le son, supposé 
simple, se trouvera éteint, ou au moins notablement af- 
faibli. TI serait complétement éteint si les deux systèmes 
d'ondes qui se superposent avaient des amplitudes rigou- 
