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planes. Soit, par hypothèse, un carré (*) horizontal en fil de 
fer abcd (fig. 2); fixons en deux points quelconques m et 
n de l’un des côtés ab, les extrémités d’un fil de soie ou 
de coton, parfaitement flexible et très-fin; plongeons ce 
Système porté par une fourche f, également en fil de fer, 
dans le liquide glycérique ; dès que nous le retirons, nous 
obtenons une lame plane où flotte le fil mon sans affec- 
ter de forme régulière. Cela étant, brisons, à l’aide d’une 
pointe de papier à filtre, la portion laminaire monm; 
aussitôt le contour flexible s’arrondit suivant un are de 
cercle parfait. Il est clair que l'expérience réussirait en- 
core si l’on supprimait tout d’abord la portion mn du fil 
solide ab. 
Ce résultat prouve que la lame restante amonbda 
occupe en réalité la moindre surface possible; en effet le 
calcul des variations nous apprend que l'aire comprise en- 
tre une portion droite mn et une courbe mon de lon- 
gueur donnée est maximum, quand cette courbe est un 
arc de cercle; cette condition entraine évidemment celle 
du minimum de la surface laminaire qui reste. Nous ver- 
rons plus loin comment la statique conduit à la même loi. 
Si le fil de soie a une longueur égale ou supérieure au 
périmètre de la charpente solide diminué de mn toute la 
lame liquide doit, d’après la théorie, s’annuler au moment 
où l’on crève la portion comprise entre mn et le fil flexi- 
ble; c’est encore ce que confirme l'observation : quand le 
contour est circulaire ou ovale, la lame entière disparait, 
et le fil s'applique le long de la charpente solide; quand 
celle-ci est polygonale, l'adhérence qui s'établit entre le 
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C) La forme du contour solide plan est complétement arbitraire. 
