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donne pas d'interprétation plus nette aux constantes de sa 
formule. 
Or, il est clair que je puis considérer l'intégrale g /zdm, 
dont la variation est, ainsi que je viens de le dire, la somme 
des travaux virtuels dus à la pesanteur, comme représen- 
tant l'énergie potentielle de tous les éléments liquides, 
énergie due à leur poids; de même, la quantité Fu dont la 
variation exprime, dans la théorie de Gauss, la somme des 
travaux virtuels provenant des attractions mutuelles des 
éléments de la couche superficielle libre de l’un des liquides, 
peut être regardée comme désignant l'énergie potentielle 
due à ces attractions; il en est de même des autres termes 
de l’expression ci-dessus. D’après cela, F et F, ne seraient 
autre chose que les énergies potentielles des couches su- 
perlicielles des deux liquides L et L, par unité de surface, 
Fcos i et F, cosi, celles de l’unité de surface de la portion 
commune à Fun ou à l’autre de ces liquides et à la paroi, 
enfin F +F,—926G celle de l'unité de surface de la partie 
commune aux deux liquides. 
Dans cet ordre d'idées, qui a été adopté spécialement 
par MM. Bosscha (1) et Clerk-Maxwell (2), que signifie la 
condition d'équilibre énoncée par M. Moutier? elle veut 
dire évidemment que la somme de toutes les énergies po- 
tentielles qui se trouvent dans le système est un minimum. 
Cela étant, suivons actuellement l’auteur dans l'examen 
des deux cas particuliers qui se rapportent à notre sujet. 
En premier lieu, soit une lame mince constituée par un 
liquide L et s'appuyant sur un contour solide plan quel- 
(1) Leerboek der Natuurkunde, vyfde boek , de moleculaire krachten; 
Leyde, 1871. 
(2) Theory of heat, 2we édition, p. 260; Londres, 1872. 
