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nous aurons, pour accroissement de l'énergie potentielle 
de chaque face de la lame, 2rrFdr ; mais il aura fallu pro- 
duire un travail effectif 2rr Tdr égal à ce dernier accrois- 
sement; il s'ensuit que F est égal à T, c’est-à-dire que, 
numériquement, l’énergie potentielle de l'unité de surface 
d’un liquide est égale à la tension superficielle de ce liquide 
rapportée à l'unité de longueur. M. Clerk-Maxwell était 
déjà arrivé à cette proposition par une voie un peu diffé- 
rente (1). 
Cela posé, représentons par C le contour de la partie 
commune aux deux liquides L et L, , et imaginons deux 
lignes parallèles et contiguës à C, l’une dans la surface u 
de la première lame, l’autre dans la surface u, de la se- 
conde; nous aurons deux bandes d’une largeur très-petite x, 
par exemple, et ayant respectivement pour énergies poten- 
tielles les valeurs C2F et CaF,; la différence Ca(F—F,) se 
transformera en énergie de mouvement, c’est-à-dire déter- 
minera l'extension ou la contraction de la surface u, suivant 
que F>F, ou F£F,. Nous retombons ainsi absolument 
sur la relation indiquée d'abord par M. Marangoni (2), 
ensuite presque en même temps par M. Lüdige (5), 
M. Quincke (4) et par moi (5). 
(1) e of heat, p: aa 
(2) S 
fice di altro ti . Pavie, 1863; voir aussi le Nuovo Cimento, 2me série, 
t. HI, février et mars 18 870. 
(5) Ueber die Ausbreitung der Flüssigkeiten auf einander (ANN. DE 
Toe t. CXXXVII, : 
(4) Ueber Capiliaritäts-Erscheinungen an der n. 
is zweier Flüssigkeiten (ANN. DE POGGENDORFF, t, » P- 
(5) Sur la tension superficielle des liquides considérée au point de vue 
(le certains mouvements observés à leur surface, 1° Mémoire (MÉM. cour. 
ET MÉM. DES sAvANTS ÉTRANGERS, 1869, t. XXXIV). 
