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rectangulaires , en chaque point, soient chacune une fonc- 
tion des trois déformations principales, développable sui- 
vant les puissances ascendantes de ces variables, il prouve 
que les expressions des forces élastiques, d’une intensité 
modérée, exercées à l’intérieur d’une masse pulvérulente, 
diffèrent de celles qui concernent les solides isotropes en 
ce que le coefficient d’élasticité u, constant dans les so- 
lides , nul dans les fluides, se trouve ici remplacé par un 
coefficient mp proportionnel à la pression moyenne p. De 
plus, il fait voir que l'application de pareilles forces 
n’amène que des dilatations ou contractions cubiques 
négligeables vis-à-vis des dilatations linéaires éprouvées 
par la matière dans les divers sens, c’est-à-dire qu’on peut 
admettre, avec une approximation suffisante, l'hypothèse 
de Pincompressibilité ou de la conservation des volumes. 
Cette condition d’incompressibilité, et les trois relations 
connues, qui expriment l’équilibre de translation d’un élé- 
ment de volume rectangulaire, fournissent à l’auteur les 
quatre équations indéfinies nécessaires pour déterminer 
les fonctions inconnues u, v, w, p, des coordonnées pri- 
milives x, y, z. Il faut y ns, dans chaque cas : 
1° Trois conditions spéciales aux surfaces libres, où le 
massif n’est en contact qu'avec l'atmosphère. Elles s’ob- 
tiennent en égalant à zéro les trois composantes de la pres- 
sion exércée par le massif sur sa couche superficielle ; 
2 Trois conditions spéciales aux parois, en appelant 
ainsi, soit le sol qui porte le massif, soit les faces posté- 
rieures des murs qui le soutiennent et que l’auteur sup- 
pose d’abord absolument fixes. Ces conditions varient sui- 
vant que la paroi est, ou assez rugueuse pour immobiliser 
la couche adjacente du massif, ou, au contraire, infiniment 
polie. Comme M. Boussinesq suppose que le massif s’est 
