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étant nuls. On obtient ainsi le chiffre 2,4 pour chacun de 
ces gaz (1). D'autre part, le chiffre moyen auquel on arrive 
pour la chaleur atomique des corps solides étant 6,4, on a 
été conduit à admettre que 6,4 — 2,4 ou 4 représentait la 
quantité de chaleur nécessaire pour opérer les travaux 
intérieurs dans les corps solides (Buff). A première vue il 
paraît déjà surprenant que la quantité de chaleur néces- 
sitée pour le travail de disgrégation soit près de deux fois 
aussi grande que la chaleur de l’atome; aussi M. E. Ed- 
lund (2) a-t-il fortement ébranlé cette manière de voir par 
ses belles recherches. Il a fait voir que le travail intérieur 
était seulement le dixième environ de ce qu'il devrait être 
pour justifier le chiffre 4 mentionné plus haut. Le champ 
est donc resté ouvert aux hypothèses. 
Pour expliquer la grande différence entre les chif- 
fres 6,4 et 2,4 obtenus respectivement pour la chaleur 
atomique des corps solides et des corps gazeux, H. Kopp 
suppose que la chaleur des atomes des corps solides est 
différente de la chaleur des atomes (3) des corps gazeux : 
cette hypothèse paraît fondée; cependant les preuves sont 
encore trop isolées pour qu’on puisse la considérer comme 
démontrée (4). 
La seconde catégorie dans laquelle nous avons rangé les 
corps qui présentent des écarts plus grands à la loi de 
(1) Voir Hiro. Théorie mécanique de la chaleur. 
(2) E. Edlund. Untersuchung ueber die bei Volumveraenderung fester 
Körper enstehenden Wærmephaenomene sowie deren Verhaeltniss zu 
der dabei geleisteten mechanischen Arbeit. Any. ve Pocc., t. CXIV, p. 1 
(5) Cette proposition mest claire que pour autant que lon attache au 
mot « atome » le sens que Kopp lui donne. 
(4) H. Kopp. Ann. der Chemie und Pharm., 1863, 1. CXXV1., p. 562, et 
1864 et 1865, t. HI, Suppl., pp. 1 et 289. 
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