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 liquide ascendant do petit diamelre, a fort peu pres ver- 

 tical et ayant une epaisseur croissante jusqu'au sommet; 

 grace a la charge sous laquelle se fait l'ecoulement, l'unite 

 de masse du jet acquiert en un temps extremement court 

 une energie potentielle tres-notable, laquelle diminue gra- 

 duellement a mesure que la masse se rapproche du som- 

 met du jet; il suit de la que ni le refroidissement du au 

 gain tres-rapide de l'energie potentielle, ni l'echauffement 

 correspondant aux pertes successives de cette meme ener- 

 gie, ne peuvent etre evalues a l'aide de l'equation [1]. 

 Cependant, comme ces pertes s'effecluent par une serie 

 de petits chocs consecutifs, l'echauffement devra encore 

 l'emporter sur le refroidissement, de sorte que la force 

 vive perdue par le jet sera un peu moindre que celle qui 

 equivaudrait a l'energie developpee a l'oriiice. 



Or, on se rappelle que j'ai calcule la perle de charge 

 due a la naissance de l'energie potentielle dans le petit jet 

 ascendant, ou, ce qui revient au meme, a I'annulaliou gra- 

 duelle de cette energie dans la direction de haut en bas; 

 j'ai trouve que la perte en question equivaut a 



X etant une fraction a determiner pour chaque liquide, 

 5 le poids specifique de celui-ci, et w le rayon de l'oriiice. 

 Apres avoir constate que Jes lois tirees de cette expres- 

 sion sonl verifiees d'une fagon remarquable par les expe- 

 riences de Dupre de Rennes, j'ai cherche la valeur de > 

 pour 1'eau distillee et pour le sulfure de carbone; mais 

 une facheuse erreur de calcul numerique m'a conduit a 



