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Il en résulte en même temps qu'à la pesanteur appa- 
rente, représentée par mg pour la masse m, se substitue. ; 
la force P, exprimée comme il suit : 
hie mm 00 
54 J 4 P = m -— dy sš S ) ]. + 
(54) [s 0%) COS À — p F i , 
Les formules (33) et (34) se simplifient dans les cas par- 
ticuliers traités ci-dessus; elles s'appliquent au cas d'un. 
parallèle, en posant 4 
Lorsqu'on fait abstraction du défaut de sphéricité de la 
terre, les quantités p et R deviennent toutes deux égales ` 
au rayon terrestre, et lon a en général pour une ligne. 
quelconque s 
24 sin 2 + 2 tang ? 
(6j: O a pa : À 
u? 
g — Qro così — Es 
(56) si P = m (g — 2ra" oos à — À). 
R. 
Ces dernières formules sont, dans tous les cas, très-ap- 
prochées. On peut d'ailleurs y négliger, par rapport à 9» les 
quantités relativement trés-petites Sroxw" cos À et A Mo 
vient alors très-simplement , 
: 4 ; u? 
G 2. {ang i= F (un si À À R tang e); 
