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c’est-à-dire dans un intervalle au plus égal à 7, un certain 
paramètre « qui entre dans les expressions des déforma- 
tions subies par la matière pulvérulente. L'une des valeurs 
extrêmes de £, qui sont définies par l'équation 
sin? w 
s 
cos? (o — 2e) = ne 
donnerait la valeur la plus faible de la poussée, celle qui se 
produit dans l’état d’équilibre-limite étudié par MM. Ran- 
kine et Levy, où le massif est sur le point de s’ébouler par 
détente ou défaut d'appui de ses couches. L'autre valeur 
extrême de £ donne, au contraire, la valeur la plus forte 
de la poussée, celle qui se produit dans un second état 
d’équilibre-limite, signalé aussi par M. Rankine, et où le 
massif est sur le point de refluer au-dessus de sa surface 
libre, en s’éboulant par suite de l'écrasement ou de la com- 
pression de ses couches. 
Les résultats précédents ne s'appliquent pas uniquement 
à des massifs indéfinis. En effet, dans chacun des modes 
d'équilibre dont on vient de parler, les couches matérielles 
planes, menées par des horizontales du talus supérieur, 
et qui ont sur la verticale l’inclinaison €, n’éprouvent ni 
dilatation ni contraction , et l’une de ces couches peut être 
supposée immobile pendant que les déformations se pro- 
duisent. La partie du massif située d’un côté de la couche 
agit donc sur Fautre partie comme le ferait un mur ru- 
gueux de soutènement, qui immobiliserait les particules 
pulvérulentes contiguës dans leurs positions d'état idéal, 
et l'on voit que les formules données s'appliquent au cas 
d’un massif limité supérieurement par un talus d’ineli- 
naison œ sur l'horizon et, latéralement, par un mur ru- 
gueux incliné de l'angle : sur la verticale. 
