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Dans les mêmes modes d'équilibre du massif indéfini, 
les couches matérielles qui font avec les précédentes 
l'angle Z restent planes et ne sont d’ailleurs soumises 
qu’à des pressions normales. L'une d'elles peut donc être 
supposée maintenue dans un même plan pendant que les 
déplacements u, v, w s'effectuent; et alors la partie du 
massif qui est située d'un côté de cette couche agit sur 
lautre partie comme le-ferait un mur à face postérieure 
infiniment polie, placé contre le massif avant et après les 
déformations. Les formules données s'appliquent donc en- 
core au cas d'un massif limité latéralement par un mur 
poli, dont l'inclinaison sur la verticale est & — : + Z. 
L'auteur fait observer lui-même que les conditions très- 
simples que l’on vient de résumer ne sont peut-être pas celles 
qu’il convient d’adopter dans les circonstances ordinaires, 
où l'état idéal du massif reste seulement possible théo- 
riquement, sans qu'il ait commencé par se réaliser. Mais 
les considérations précédentes n’en sont pas moins ingé- 
nieuses et nouvelles. 
M. Boussinesq traite ensuite de la théorie de l'équilibre- 
limite, dont s'étaient occupés MM. Rankine et Levy. Ces 
savants avaient admis, ainsi que Coulomb, comme fait 
d'expérience, que l’inclinaison la plus grande d'une pres- 
sion, sur la normale à l'élément qu’elle sollicite, vaut pré- 
cisément, en chaque point d’un massif qui commence à 
s’'ébouler, l'angle constant +, et l'équation d'équilibre- : 
limite qu'ils ont posée est l'expression de ce fait admis. 
Or M. Boussinesq la déduit du fait, encore plus général, 
que tout corps doué de l’élasticité de forme n'est pourtant 
qu'imparfaitement élastique, en ce sens qu'il ne peut plus 
résister à la continuation des déformations qu’on lui im- 
prime, dès que ces dernières ont atteint certaines gran- 
2me SÉRIE, TOME XXXIX. 
