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de ces points. On n’a donc alors, pour obtenir les formules 
relatives au frottement, qu’à copier celles de lélasticité 
en y remplaçant les déplacements par les vitesses, C'est- 
à-dire (à raison de la nature de ces formules) les dérivées 
des déplacements {par rapport aux coordonnées) par les 
dérivées des vitesses. On obtient ainsi, en fonction de ces 
dérivées, les composantes normales et tangentielles du 
frottement pour les faces du parallélipipède élémentaire 
d’un milieu fluide; c’est-à-dire que l’on peut reproduire les 
composantes auxquelles conduit la considération directe 
du frottement de surface, frottement proportionnel par un 
coefficient à la différence des vitesses des tranches fluides 
en contact. Cette dernière idée est, en effet, identique en 
principe à celle de la loi d'action de deux points, qui sert 
de point de départ à l’auteur. 
Mais pour traiter rationnellement cette partie de son 
travail, l’auteur aurait dû : 1° énoncer la loi élémentaire 
de la force de frottement de deux points, indépendamment 
des composantes; 2° calculer ces composantes; 3° donner, 
ce qu’il ne fait pas, les expressions explicites des coelli- 
cients dans l'intégration qui fait connaître les composantes 
du frottement sur un élément de surface, et discuter, sur 
des cas particuliers de frottement, la convenance de ces 
expressions, d'une manière analogue à celle dont Lamé, 
ans sa théorie de l’élasticité, discute la convenance 
de ses coefficients sur des cas particuliers d’élasticité. I 
ne suffit pas de représenter les coefficients, qui sont des 
intégrales définies, par des lettres; il faut encore discuter 
et interpréter leur construction, et voir si elle est d'accord 
avec la réalité physique. 
I. L'auteur s'était proposé de démontrer que les 
expressions du frottement déduites de l'idée d'actions à 
