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pesanteur agissant comme force retardatrice, et que le 
rapprochement devrait être d'autant plus prononcé que 
la première particule est déjà plus élevée dans la veine (*). 
Il suit de ce raisonnement que toutes les particules d'un 
filet sont soumises à des chocs qui doivent se transmettre 
dans toute son étendue; par conséquent, la veine ascen- 
dante tout entière est soumise à une compression d'autant 
plus prononcée que le filet est plus long. Mais il y à 
encore une autre cause qui comprime la veine : c'est 
l'ensemble des pressions capillaires exercées en tous les 
points du contour du jet, pressions d’autant plus fortes 
que le rayon de la section droite est plus petit. 
Tout le liquide constituant la portion continue de la 
veine est done contenu dans une sorte de fourreau pro- 
duisant un certain degré de compression, qui s'ajoute à 
la compression totale développée par l’ensemble des chocs 
élémentaires dus à l'action retardatrice de la pesanteur. 
Ainsi doit se développer dans toute la masse de la veine 
une réaction très sensible due à l'élasticité du liquide; 
vers le bas, cette force doit retarder notablement l'écou- 
lement, latéralement elle doit tendre à élargir les diverses 
sections droites du jet, et cet effet pourra se produire 
d'autant plus aisément que le jet liquide devient plus 
épais; enfin, à la partie supérieure même, la force élas- 
tique développée devra constamment lancer des goutte- 
(*) En effet, si a est la vitesse à Y'orifice, t la durée de l'ascension 
de la particule inférieure, 1’ celle relative à l’autre particule, on a 
pour la distance à qui les sépare au moment considéré : 
S= a(l — t EG (fit) tt — 1) et + LÀ. 
Si tet t’ augmentent de At, à devient (1 — t) Ja — A +t 2At, 
c'est-à-dire diminue de g (t — t) At. 
