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que, comme on le verra clairement, elles seraient inap- 
plicables en pratique, mais bien de signaler l'erreur qui 
entache les formules d'Oppolzer, et dont la conséquence 
a été fatale à l'astronomie de précision, en ce sens 
qu'elle a fait abandonner le pôle et le méridien fixes en 
faveur du pôle et du méridien instantanés, pour lesquels 
on n’a pas donné des formules correctes de réduction. 
Dans ce qui suit, nous admettrons, pour simplifier les 
développements, qu'il s'agit d’une Terre solide pour 
laquelle B = A, c'est-à-dire que nous ferons abstraction 
de la nutation diurne et du second terme de la nutation 
eulérienne, ainsi que des termes séculaires. 
Cela posé, l'intégration des équations différentielles du 
mouvement de rotation de la Terre conduit aux expres- 
sions suivantes des composantes de sa vitesse angulaire 
autour de trois axes principaux d'inertie X’, Y', Z' (les 
notations sont, pour la facilité de contrôle du lecteur, 
celles d'Oppolzer lui-même) : 
dp C—A (Se nat) 
dt = — A gn + COS re a enia n dt 
dg C—A fn dé nt) 
Lt A pn + sin{n à t) —cos(n A dt 
d'où l’on déduit, pour les variations en obliquité et en 
longitude de l’équateur géographique : 
o $) 1 2) A cose’ dy de 
se dt) sine .nC\dy ve dt d 
dy d (F) 1 eu À cose’ dy dy, 
dt sine. nC dt \dt de’ nC dt dt 
"n 
SE 
sine”, nC 
