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Nous n'avons à examiner cette objection que quant aux 
observations en Æ. Car en déclinaison, nous n’obser- 
vons que des distances zénithales, et les formules précé- 
dentes permettent d'en déduire, de la manière la plus 
correcte, les déclinaisons en fonction de la latitude géo- 
graphique, ou vice versa. 
Imaginons donc une étoile passant en S dans le méri- 
dien. Tracons, à une ou à deux minutes d'arc vers lE. et 
vers l’O., deux cercles horaires qui coupent sa trajectoire 
en S; et So, tandis que le parallèle décrit autour du pôle 
géographique serait s,Ss. Évidemment, en supposant 
même les deux équateurs inclinés l’un sur l’autre de plu- 
sieurs secondes, on peut considérer les triangles S,Ss, 
et S,5s; comme égaux, et affirmer, par conséquent, que 
la moyenne des temps observés des passages S, et So est 
égale au temps observé du passage méridien S. A fortiori 
dans le cas qui nous oceupe, où Finclinaison d'un équa- 
teur sur l’autre surpasse à peine 0”.1. 
Faisons observer, en outre, que, dans le procédé de 
Laplace, la vitesse w de la Terre autour de son axe instan- 
tané n'intervient absolument en rien, comme nous l'in- 
diquons dans notre Revision des constantes de l'astronomie 
stellaire, et que la seule qui figure dans ses formules est 
la vitesse n autour de l'axe d'inertie, vitesse absolument 
constante (à part une très légère variation périodique 
dans le cas où l’on considère, non pas le mouvement de 
la Terre, mais celui de son écorce) (*). 
(1 Théorie des mouvements diurne, annuel et séculaire de l'axe du 
monde, 2 partie 
Traité des ria tioni stellaires 
Revision des constantes de l'astronomie stellaire. 
