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mais il devenait de moins en moins long (*), à mesure 
que la charge diminuait, pour se déchirer quand celle-ci 
n'était plus que de quelques centimètres de hauteur. 
Pour nous rendre compte du résultat de cette expé- 
rience, tout à fait analogue à celle imaginée par J. Pla- 
teau (**) dans le hut de réaliser une lame liquide cylin- 
drique de 5 centimètres de diamètre, nous n’avons qu’à 
faire remarquer que chaque filet liquide de la nappe est 
soumis à l’action de la pesanteur d'une part, de l’autre à 
celle de la force élastique de traction signalée ci-dessus ; 
chaque point de la masse liquide constituant la nappe 
courbe est donc soumis à une pression normale à la sur- 
face et résultant de l’ensemble de toutes les tensions élé- 
mentaires distribuées dans la masse entière; voilà pour- 
quoi la nappe s’infléchit sk rapidement vers l'axe près 
duquel elle se ferme pour donner ensuite lieu à un jet 
liquide tumultueux et de forme irrégulière. Comme la 
force élastique de tension augmente à mesure que la 
charge diminue, il n’est pas étonnant que le sac se rac- 
courcisse graduellement, jusqu'au moment où la force 
en question en détermine la rupture. 
Lorsque la fente, au lieu d’avoir environ 0"",5 de lar- 
geur, est deux fois moins large, tout en ayant le même 
diamètre moyen, la nappe jaillissante se déchire en une 
multitude de points avant de pouvoir atteindre l'axe, et la 
formation du sac conique devient impossible. 
(C) L'appareil était muni d’un tube def recourbé à angle droit en e 
et ouvert aux deux bouts d, f, afin que lair limité par le sac fermé 
communiquât toujours librement avec l'air extérieur. 
(©) Statique expérimentale et théorique des liquides soumis aux 
seules forces moléculaires, Paris, Gauthier-Villars, 4873, t. II, p. 454. 
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