( 306 ) 

 de •/4°"° fie largeur, le bourrelet inferieur s'elevait nota- 

 blement au-dessus de la trajectoire en question, 



25. S" Arrivons enfin aux parlicularites que notre theo- 

 rie fait prevoir dans le voisinage dii bourrelet superieur. 

 Nous Savons que les filets liquides finissent par converger 

 les uns vers les autres, et par perdre ainsi toute leur sur- 

 face libre au moment oil ils vont grossir le bourrelet. Pour 

 que ce dernier put acquerir des dimensions graduellement 

 croissantes sans se diviser, il faudrait que loutes les tra- 

 jecloires des molecules liquides fussent exactement tan- 

 gentes a une meme droite; mais, d'une part, le bourrelet 

 fait avec I'horizon un angle plus grand que ne I'exige la 

 theorie; de Tautre, le rapprochement mutuel des filets 

 dans le voisinage du m^me bourrelet donne lieu, comme 

 nous Tavons deja dit,a une perte graduelle d energie poten- 

 lielle et, consequemment, k une augmentation croissante 

 d energie cinetique (1); pour ce double motif, les filets 

 liquides aboulissent au bourrelet sous un angle d'autant 

 plus different de zero qu'ils partent de points situes plus 

 bas : il doit se produire ainsi des chocs de plus en plus 

 prononces entre la masse liquide deja accumnlee et celle 

 dont se composenl les filets arrivants eux-memes. 



Si ce raisonnement est exact, nous devons nous attendre, 

 conformement aux experiences de Magnus rappelees plus 

 haut, a ce que le bourrelet eesse de grossir regulierement 

 a partir d'une certaine distance au niveau, et que des por- 

 tions s'etalent lateralement avec une energie de plus en plus 

 grande, a mesure que la masse liquide qui vient les cho- 

 (fuer est plus considerable, c'est-a-dire est partie de points 



