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son voisin mn’ sont sollicités par les tensions dirigées 
suivant les prolongements mêmes de ces éléments, c’est-à- 
dire l'une suivant maT, l’autre suivant mn/T'; cela étant, 
nous prendrons pour axe des x l'horizontale coïncidant 
avec le niveau général du liquide, pour axe des y l'inter- 
section du plan de la lame solide avec celui de notre 
tranche liquide; dès lors, si y est l’ordonnée mp du point 
m, x son abscisse, ò le poids spécifique du liquide, et æ 
l'angle aigu que la tangente en mn’ fait avec l’axe des x, 
nous avons évidemment l'équation : 
T [sin æ — sin (æ — da)] = T d (sin a) = ô. ydz, 
d'où, en intégrant entre les limites O et 90° — 8 de 
angle a: 
T cos 8— p, 
p étant le poids de la tranche liquide soulevée le long 
de la lame solide. On voit par là que si la lame flotte sur 
le liquide, l’action des particules solides doit de chaque 
. côté contre-balancer le poids de tout le relèvement capil- 
laire. 
Quant à la différence entre les composantes horizon- 
tales T cos a, T cos (« — d ø), des tensions aboutissant au 
point m, elle vaut évidemment: 
—T sin ada —T d (cos a). 
: il 
Mais on a vu plus haut que T cos z. d æ = 0. y dx; d aille g 
— {ga =; nous tirons de ces deux relations combinées : 
— T sin e de = T d (cos a) = ô. ydy, 
: TE a * ra 
d'où, en intégrant entre les limites 0 et 90° — © pour #» 
et 0 et b pour y : 
b? 
T; 1— sino} Re 
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