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et, par conséquent, 
dos 2 Tal, 
i 
ou en supprimant le signe — de la force X, pourvu que 
nous retenions qu’elle doit agir pour éloigner les deux 
lames dans le cas de Péquilibre, ce qu'indique le signe — 
de son moment virtuel X A! : 
X—T in l. 
On peut encore écrire, en remarquant que 
6 
7 21 sin 6) 
2 
ratek g 
2 4 — sin 6 
Si 00, Cetadire si te liquide mouille parfaitement 
les lames parallèles, on a 
2T cos = ihe, T 
X= 2 e — b’). 
Telle est, par unité de largeur des lames, la force avec 
laquelle celles-ci, abandonnées à elles-mêmes et supposées ` 
flottantes sur le liquide, se rapprochent l’une de l’autre; 
On voit que cette force va en augmentant à mesure que A 
S'accroit, c’est-à-dire que les deux lames sont plus rappro- 
chées 
5. Dans le cas où le liquide ne mouille pas les deux 
lames, la même équation [A] qui exprime la condition 
d'équilibre du système est applicable de tout point; en 
effet, dans ce cas, les deux forces verticales T cos 9 dues 
