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celte fois à l’action prédominante du liquide et appliquées 
en À, au lieu d’être dirigées de bas en haut, sont, au con- 
traire, dirigées de haut en bas; quant au poids P dirigé de 
haut en bas, il est remplacé par une poussée dirigée de bas 
en haut et égale au poids du liquide déprimé; d’après 
cela, il est aisé de voir que les moments virtuels des forces 
T, 2 T cos 0 et P, déterminés par un petit rapprochement 
Al des deux lames, conservent tous le même signe que dans 
l'équation [A], et que, par conséquent, la force X qui sol- 
licite chaque lame a même valeur et même signe que dans 
le premier cas. 
6. Le rôle de la tension superficielle des liquides dans 
le phénomène des attractions capillaires apparentes peut 
être mis en évidence de la manière la plus simple : on 
fait flotter sur l'eau pure contenue dans un large vase deux 
petites tiges en bois (par exemple deux allumettes) 0U 
bien deux fines aiguilles à coudre. on attend que les deux 
corps aient obéi à leur attraction mutuelle ; puis on plonge 
l'extrémité d’un canif dans de l'alcool ou de l'éther, et on 
dépose une gouttelette de ce dernier liquide entre les deux 
corps accolés ; aussitôt ceux-ci se séparent vivement comme 
s'ils obéissaient à une forte répulsion mutuelle; mais, 0N 
le comprend, cet effet n’est dù qu'à la différence notable 
“entre la tension extérieure de leau pure el celle de la 
couche mince d'alcool ou d’éther qui s'étale subitement 
entre les deux corps flottants ; les lames obéissent à la trat- 
tion exercée par la tension la plus forte. 
7. Enfin il est aisé de rapporter aa principe d 
sion superficielle le cas où l’une des lames est mouillée, 
tandis que l’autre ne l’est pas; en effet supposons que le 
lames soient assez rapprochées pour que, dans une section 
verticale et normale aux plans des deux lames, là ligne 
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