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terminale présente nn point d'inflexion où la tangente 
fasse un angle quelcon- 
que œ (fig. 4); dès lors, 
pour connaître la force X 
nécessaire pour maintenir 
chacune des lames en 
équilibre, il suffit de cher- 
cher l’effet des deux mé- 
nisques correspondants à 
sa i 5 la lame qu’on considère ; 
du côté extérieur, nous 
avons vu plus haut que la traction vers le dehors est 
égale à T; quant à celle qui agit dans l'intervalle des deux 
Corps flottants, nous n'avons qu'à intégrer la différen- 
tielle T d (cos a) entre les limites œ et (90° — 0), puis à 
ajouter au résultat la composante T sin 8; nous trouvons 
amsi T cos w : la force X vaut donc 
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X =T (I — cos o). 
Et comme elle est dirigée, dans le cas de l'équilibre, en 
sens contraire de la plus grande des deux tractions, on voit 
que les lames abandonnées à elles-mêmes se repousseront; 
celle force de répulsion s'évanouit dès que l’anglew s'annule. 
Si la lame L} non mouillée par le liquide pouvait être 
placée dans Ja position L;, pour laquelle la courbe terminale 
ne présenterait pas de point d'inflexion, rien n'empêcherait 
la force T cos 8 qui soutient le ménisque soulevé de pro- 
duire tout son effet et d'élever le liquide entre les deux 
lames à une hauteur plus grande que celle du point de 
raccordement extérieur de la lame mouillée; dans ce cas, 
Nous l'avons vu plus haut, il se manifesterait une attraction 
apparente entre les deux lames. 
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