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admettre que les molécules sont toutes également écartées 
les unes des autres, puisque l’action répulsive du calorique 
étant nulle, les molécules prennent toutes leur minimum 
d'écartement. Cela étant, la dilatabilité est plus grande à 
la surface qu'en pleine matière, puisque, si on élevait la 
température du zéro absolu à une température quelcon- 
que, l’accroissement de volume de la couche superficielle 
serait plus grand que celui du reste de la masse. 
Ces chiffres permettent encore de constater qu'ainsi 
que nous l’avions prévu, le rapport # est sensiblement 
constant et égal en moyenne à 1,608. Quant aux écarts, ils 
peuvent être considérés comme faibles, si l’on tient comple 
des difficultés d'observation et des variations considérables 
que subit la dilatabilité lorsqu'on passe d'un liquide à 
l’autre. 
Le coefficient de dilatation doit donc dès à présent être 
considéré comme relié à la tension superficielle, par la 
formule 
(V) 1 — Awi 
FT 1555 x 1,608 XF 
Il est bien entendu que A, représente la tension super 
licielle du liquide considéré à la température £, cette ten- 
sion étant prise égale à l'unité à la température 0°. 
L'équation JHI. nous permet encore de déterminer p 
température critique d'un liquide supposé stable jusqu à 
cette température. Il suffit en effet de poser A=0,! 
vient alors 
(VI) nt 
| 1,535 … œ 
Il est intéressant de voir qu’en nous basant sur la dila- 
tabilité prise isolément et en posant V = æ, NOUS anoe 
